ГОСТ Р 59997—2022
d
— глубина моря;
д
—ускорение за счет гравитации;
Н
—максимальная высота волны;
Н ь
—высота разрушающей волны;
T j
—истинныйпериодволны;А—предел сопротивленияразрушению наглубоководныхучастках«
Н Гк
=0,14; В—5-й порядок
Стокса, новая волна или функция течения 3-го порядка; С— предел сопротивления разрушению на мелководье
H id =
0,78;
D—функция потока (показывается разрядчисла); Е—линейная/Эйри или функция потокатретьего порядка; F— мелководье;
G — промежуточная глубина; Н —глубоководныйучасток
Рисунок
А.6
— Области применимости альтернативных теорий волн
Для моделей кинематики волн первого порядка экстраполяция кинематики волн на свободную поверхность
(распространение волн) лучше всего выполняется за счет замещения фактической высотной отметки, на которой
необходима кинематика, другой, которая имеет ту же пропорцию глубины тихой воды, как и фактическая высотная
отметка, но для текущей глубины моря. Это может быть выражено формулой
Z~C
z’ =
1
+yd’
(А.33)
где z’ — модифицированная координата для использования в формуле скорости частиц;
z — вертикальная координата по отношению к рассматриваемому УСВ, положительно вверх, при которой
требуется кинематика;
£ — мгновенный уровень воды (та же система осей, что и z);
d
— глубина моря, тихая вода или невозмущенная (положительная).
Данный метод обеспечивает то, что кинематика на текущей свободной поверхности всегда оценивается в
выражениях линейной теории волн, как если бы она была на уровне тихой воды, см.
[24]
и [3] (подпунктА.7.3.3.3.2).
Для моделей кинематики волн более высокого порядка должна использоваться соответствующая альтерна
тива для вытягивания профиля волны до текущей поверхности волн.
Статистические данные, положенные в основу процесса вероятностных волн, являются Гауссовыми и хо
рошо известны с теоретической точки зрения. Эмпирическая модификация вокруг свободной поверхности для
учета эффектов свободной поверхности с учетом того факта, что воздействия лобового сопротивления являются
нелинейным (квадратичным) преобразованием кинематики волн, делает возбуждение гидродинамического воздей
ствия всегда нелинейным. В результате этого вероятностное возбуждение не является Гауссовым. Теоретический
аспект статистики такого процесса в целом неизвестен, но предельные значения, как правило, более предельных
81