ГОСТ 34898—2022
или, в терминах основных входных переменных xjt M-tи [(Hc)G]i по формуле
1
х,-[(Нс)е](
(»"!)©= -------------■(124)
Z х/’ч
Коэффициенты чувствительности для каждой из трех основных входных переменных можно полу
чить путем частичного дифференцирования следующим образом:
(d(Hm)G)
l
5x/
J
[
Г[(нс)е].МЛ
\ni")Q ■
(Hc)GM J
(125)
d{Hm)G
K(H c)G].J
*/■
{Hm)G
•
(Hc)G’
(126)
lЩ)
"g(Hm)G’
= -(Hm)G
M
(127)
Данные коэффициенты чувствительности могут быть вставлены в формулу (92), предполагая, как
и раньше, что значения [{Hc)G]j некоррелированы, для получения (после некоторых простых алгебраи
ческих манипуляций) следующего выражения:
’ и(Hm)G
л2
£ Ш н с Ы
, (Hm)G
h р { ^
([(" c h i
м
■
и ( Х / ) ■r { X j
, Ху ) ■
u ( X j ) ■
(Hc)G
M
+
y
£ x
2
-u
2
[(Hc)G].
/=1
’
(Hc)|
Z ’£xi -u{Mi)-r{MhMj )-XjU(Mj)
,
/=1
=1
(128)
16.5.2 Массовая низшая теплота сгорания
Массовую высшую теплоту сгорания (Hm)Nопределяют по формуле
или, в терминах основных входных переменных xjt М;и [{Hc)G]j, по формуле
1
у
N
Е х,-ч
/и
(Hm)N=(Hc)N/M(129)
N
(
/О
\
1
ХГ [(Нс)с]/- - - Ь /
(Hm)N =
<=_________zу
(130)
в которой (как и ранее) Ь, установлены точно и без неопределенности. Коэффициенты чувствитель
ности для каждой из трех основных входных переменных и стандартной энтальпии испарения L° воды
можно получить путем частичного дифференцирования следующим образом:
I 5х/
1°
V
(Hc)N
м
VJ
г
(
[<Ис)е]. - — •ь,
\
\
"д(Нт)ы
}
’
= (Hm)N ■
_____________У
Mj_
’
(131)
( "
c
)
g
]
*i.
(
K
8{Hm)N
J
= (Hm)N ■
Hc)N’
(132)
lЩ)
-{Hm)N ■
M ’
(133)
67