ГОСТ Р ИСО/АСТМ 51431-2012
облучении продукта в сплошном потоке. В таких случаях минимальная и
максимальная поглощенные дозы должны оцениваться путем использования
необходимого числа случайно расположенных дозиметров, перемещающихся
вместе с продуктом через зону облучения. Для получения статистически зна
чимых результатов следует использовать достаточное число дозиметров.
П р и м е ч а н и е 8 — С помощью метода Монте-Карло [22] могут быть проведены
теоретические расчеты, применимые к промышленной радиационной обработке [23]. Ис
пользование метода интегрирования функции влияния точечного источника (point-kernel
method) не рекомендуется для расчетов в случае обработки электронным пучком, но мо
жет быть допустимо, если речь идет о рентгеновском облучении [24]. Оба эти метода тре
буют знания точных значений поперечных сечений радиационного взаимодействия для
всех материалов, присутствующих в установке между точкой, где определяется погло
щенная доза, и точкой, где расположен источник, а также вокруг этих точек. Для такого
рода расчетов существуют пакеты программ общего назначения (см. руководство ASTM
Е 2232). Модели, построенные на основе этих программ, должны быть проверены по до
зиметрическим данным, чтобы прогнозирование на их основе было обоснованным. Эмпи
рические модели, построенные непосредственно по данным дозиметрии, могут быть
удовлетворительными, но должны применяться только в пределах экспериментальных
данных для конкретного оборудования.
10.3.3Когда речь идет об аппаратуре для электронного облучения,
распределение поглощенной дозы по глубине в однородном референсном ма
териале является особым типом одномерной карты дозы. Оно может быть по
лучено либо в плоской (пакетной) геометрии, либо в клинообразной; в обоих
случаях - в сочетании с пленочной дозиметрией (см. руководство ISO/ASTM
51649). Точный вид карты распределения дозы будет различным для различ
ного оборудования, поскольку он зависит от спектра энергии электронного
пучка и геометрических параметров облучения [25]. Глубина проникновения
зависит от энергии электронов.
П р и м е ч а н и е 9 — На рисунке 3 приведена иллюстрация типичного распреде
ления дозы по глубине в однородном материале при использовании электронного пучка.
Параметры глубины проникновения. /?ор1, /?•,„, и /?** , могут быть использованы при проек
тировании оптимальной технологической загрузки.При использовании рентгеновской
установки распределение дозы по глубине в однородном материале с низким атомным
28