ГОСТ Р 8.743—2011/ISOH-R 14999-1:2005
Ь = 2f.sin il = 2f~sin —
(S9)
i222
Совместное рассмотрение уравнений (58) и (59) гюзволяет выразить пригодность телескопа Кеп
лера для получения мелких деталей изображения в виде зависимостей от размера апертуры:
Телескоп Кеплера является идеальной оптической системой для формирования изображения
измеряемого волнового фронта на чувствительной поверхности приемников излучения, обычно при
меняемых в интерферометрах, предназначенныхдля этих измерений. Более того, именно в этой опти
ческой системе не формируются сферические компоненты волнового фронта, когда плоская волна,
находящаяся в передней фокальной плоскости первой оптической системы, проходит через прибор к
задней фокальной плоскости второй оптической системы.
4.2 Спаренная траектория луча
Спаренная траектория луча часто имеет место в приборах, содержащих собственный (неавто
номный) источник оптического излучения (света). Для того чтобы обеспечить отсутствие искажений
светового потока, проходящего сквозь оптическую систему интерферометра, необходимо в некоторых
случаях неоднократно формировать изображение излучателя. Очевидно, что основная задача опти
ческого прибора — формирование изображения объекта. Например, микроскоп предназначен для уве
личения изображения наблюдаемого образца. Принцип построения оптической схемы со
«спариванием траекторий лучей» базируется на позиционировании диафрагм таким образом, чтобы
определения размеров объекта и углов конусности лучей не влияли друг надруга. Это достигается при
выполнении условия, при котором полевые диафрагмы, служащие для формирования изображения
объекта, являются в то же время апертурными диафрагмами при формировании изображения
источника излучения, причем сами изображения излучателей расположены у апертурных диафрагм.
Если изображение источника излучения меньше размера апертурнойдиафрагмы, формирующей
изображение объекта, т. е. зрачок только частично «заполнен» изображением излучателя, то имеет
место «частичное формирование изображений в когерентном излучении».
Когда объектом служит резкий край, то распределения интенсивности излучения в плоскости изо
бражений различны при формировании изображений в когерентном, частично когерентном и некоге
рентном излучениях.
4.3 Различия процессов формирования изображений в когерентном и некогерентном
оптическом излучении
Целью формирования оптического изображения является перенос (передача) имеющегося рас
пределения интенсивности излучения в предметной плоскости (плоскости объекта) к подобному рас
пределению в плоскости изображений. Перенос осуществляется с помощью линз, зеркал, призм ит. д.
В большинстве жизненных ситуаций, когда пользуются очками или фотообъективами, имеет мес
то так называемое формирование изображений в некогерентном излучении. При этом важны только
«интенсивности»; распределение плотности излучения из предметной плоскости переносится в плос
кость изображений.
В понятиях скалярной теории волновой оптики, которые также справедливы применительно к
формированию изображений в когерентном излучении, эти процессы описываются рядом приводимых
далее соотношений.
Световое возмущение, присущее объекту, может быть обозначено как а(х) (для упрощения рас
сматривается одномерная ситуация), а присущее изображению — как а((х). где х — идентичная для
объекта и изображения приведенная пространственная координата.
Как а(х), так и d’(x) обладают амплитудой и фазой, что позволяет представить их в виде:
Распределение облученности или интенсивности пропорционально произведению а(х) • с/’(х), а
распределение плотности облученности пропорционально соответственно произведению а"(х) Д*(х),
где * обозначает комплексно сопряженную величину. Очевидно, что распределения интенсивности и
облученности зависят только от распределений А(х) и А’(х). в то время как распределения фазы не
зависят от каких-либо величин. Следовательно, неважно, каким образом в некогерентном излучении
осуществляется перенос от ф(х) к ц*(х).
b
d = 2,44 X-
b
d‘ = 2,44 X- f- l
(60)
a(x) = A{x)&и d\x) = A(x)& •»*<*>.
(61)
26