ГОСТ Р 8.743—2011/ISO/TR 14999-1:2005
Если воздушный зазор заменен высококлассной стеклянной плосколараллельной пластиной, то
имеет место простое соотношение
2n d cos(O’) = т • X,(53)
где п — показатель преломления стекла пластины;
d — толщина пластины:
0‘ — угол преломления света внутри пластины.
При малых значениях (г уравнение (53) аппроксимируется выражением
2nd - [ —]■0’2 = m /
_
(54>
Интерференционные картины Хайдингера могут быть использованы для испытаний (контроля)
почти плоскопараллельных пластин. Угол клина может быть найден методом Физо или Хайдингера.
При использовании интерферометра Хайдингера наблюдатель следит сквозь небольшую апертуру за
стабильностью концентрических интерференционных полос по мере движения линии визира поперек
пластины. Если г/медленно изменяется, то центр круговой интерференционной картины также кажется
смещающимся. По мередвижения глаза наблюдателя к тонкой части клина d уменьшается. В этом слу
чае круглые полосы Хайдингера кажутся растягивающимися в направлении центра. И наоборот, при
упомянутом движении к широкой части клина полосы кажутся сжимающимися к центру картины. Угол
клина может быть оценен так же. как и в интерферометре Физо. если наблюдатель отметит, сколько
раз центр интерференционной картины пересекает темные и светлые кольца.
3.3.2.5 Интерферометр Тваймана—Грина
Этот интерферометр является модификацией интерферометра Майкельсона. применяемого при
испытаниях (контроле) оптических элементов. Типичная схема интерферометра приведена на рисун ке
16.
1
— излучатель: 2 — плоское зеркало М ,; 3 — выпуклое
сферическое зеркало М ;: 4 — собирающая (положитель
ная) испытуемая линза: 5 — наблюдаемый экран:
б — светоделитель
Рисунок 16 — Интерферометр Тваймана—Грина
Точечный источник квазимонохроматического (или монохроматического) излучения расположен
в фокусе тщательноскорректированнойлинзы (или объектива)Н/Г,. формирующей коллимированный
пучок плоских волн.
Амплитуда волнового фронта делится светоделителем 6. Испытуемая длиннофокусная положи
тельная линза Н2Н"2 размещена в плече М2. После отражения от плоского зеркала М, и выпуклого сфе
рического зеркала М2с центром кривизны в фокусе линзы свет снова попадает на светоделитель. Если
испытуемый оптический элемент не имеет дефектов, отраженный волновой фронт остается плоским.
При наклоне плоского зеркала М, на соответствующий небольшой угол а на наблюдаемом экране
появляются параллельные эквидистантные интерференционные полосы.
Для проверки радиуса кривизны элемента М2 его наклоняют под разными углами вокругоси, пер
пендикулярной оптической оси. Специальное механическое устройство связи подтверждает сохран
ность центра кривизны элемента М2, который остается в фокальной плоскости линзы Н ^’2
Волновой фронт объектива Н ^’2 может быть искажен некоторыми аберрациями, порожденными
неточностями как проектирования, так и изготовления этого оптического элемента. В принципе интерфе
рометр Тваймана—Грина подобен интерферометру Физо. но имеет отчетливо выделенные два плеча.
18