ГОСТ Р 57148—2016
где
С,(л)=
^тГ(л/2 -1/2)
.
^T(s7l7
C2(s) =
2
.Г<5 - 1>
2)
С3{о) = 1.
Все функции имеют пик на 0 = 0. острога которого зависит от экспоненты п в 0,(0) или s в О2(0). или от средне-
квадратического отклонения о нормального распределения О3(0). Коэффициенты С являются нормирующими мно
жителями. зависимыми от п. s или а, которые определяются таким образом, что интеграл 0(0) по всем
0
равняется
1.0. Для правильно выбранных значений параметров функции 0,(0) и О2(0) являются фактически неразличимыми.
В инженерных применениях 0,(0) часто используется с величиной л. равной от 2 до 4 для ветровых вол нений:
для л = 2 соответствующий множитель С,(2) = 2/х. Для зыбей значение л = 6 или выше является более
подходящим.
Если используется D2(0). то типичные значения s есть величина s. равная от б до 15 для ветровых волнений,
и s от 15 до 75 для зыбей.
А.8.7.2 Коэффициент направленного распространения
Коэффициент направленного распространения ф используется для того, чтобы видоизменять теории одно
направленного регулярного волнения.
Для инженерных применений волнение на море часто представляется детерминистической расчетной вол
ной. полагая, что периодические волны распространяются в определенном направлении. Это является отвлечен
ным понятием реального моря, которое используется только в целях проектирования.
Методики детерминистической расчетной волны могут быть, например, использованы для того, чтобы уста
навливать глобальные воздействия, вызванные волнами, на неподвижные сооружения. Это особенно является
общепринятой практикой для статического расчета неподвижных стальных сооружений пространственной каркас
ной конфигурации. Тогда направленное распространение частотных компонентов стремится иметь результатом
пиковые глобальные воздействия, которые до некоторой степени меньше прогнозируемых для однонаправленных
волнений. Для таких целей снижение в глобальных гидродинамических воздействиях вследствие направленного
распространения может быть включено в методики детерминистической расчетной волны путем уменьшения гори
зонтальной скорости и ускорения, которые получают из теории двумерной периодической волны на «коэффициент
распространения».
Только энергия волны, которая идет в главном направлении волнения, вносит свой вклад в кинематику волны
в этом направлении. Отношение энергии влинии к полной энергии волны является «коэффициентом изменчивости
в линии». Так как кинематика является пропорциональной квадратному корню энергии волны, то направленное
распространение снижает кинематику в линии под самым высоким гребнем на коэффициент распространения,
который равен квадратному корню коэффициента изменчивости в линии. Вся энергия в спектре волны вносит свой
вклад в кинематику, так что коэффициент распространения вычисляется путем интегрирования всего волнового
спектра по частоте и направлению.
Коэффициент направленного распространения ф зависит от типа шторма на море в рассматриваемом рай
оне и расстояния от местонахождения сооружения, представляющего интерес, до центра шторма. Хотя ссылка
может быть приведена на данные направленного распространения, связанные с конкретным местонахождением
сооружения, в случае, когда эти данные являются доступными, все равно следует проявлять осторожность, так
как такие данные трудно интерпретировать. Кроме того, следует заметить, что данные распространения, выве
денные из ретроспективных прогнозов, часто ведут к недооценке Ф. Вообще, значения в таблице А.2
являются подходящими для водной поверхности без ледяного покрова в случае, когда влияния рефракции и
дифракции не видоизменяют распространение.
Т а б л и ц а А.2 — Коэффициенты направленного распространения для условий открытой воды
Тип
шторма
или
регион
Коэффициент направленного распространения
ф
Низкоширотные муссоны, типично |у| < 15"
0.88
Тропические циклоны приблизительно на 40"
0.87
Особо тропические шторма для диапазона широт 36" < у| < 72"
1.0193 — 0. 00208 М
П р и м е ч а н и е — v| является географической широтой в градусах.
Коэффициент направленного распространения волны может быть использован с любой из теорий двумерно
го волнения, рассмотренного в А.8.4.
46