ГОСТ Р 57700.6—2017
3.3.18 модель с двумя функциями распределения: Частный случай (вариант)
метода решеток Больцмана (3.3.7). описывает движение вязкой теплопроводной
жидкости без учета вязкойдиссипации.
3.4 Гидродинамика сглаженных частиц
3.4.1 ядро сглаживания (функция сглаживания): Весовая функция заданного
вида, позволяющая строить непрерывные распределения параметров сплошной
среды подискретному множеству условныхчастиц.
3.4.2 радиус сглаживания: Расстояние, на которое распространяется действие
ядра сглаживания (3.4.1).
3.4.3 аппроксимация частицами: Представление расчетнойобласти в видедис
кретного множества частиц со свойствами среды.
3.4.4 аппроксимация ядром сглаживания: Приближенноепредставлениефунк
ций и их производных через функцию ядра сглаживания (3.4.2) и ее производные
(приведено в приложении А).
3.4.5 зеркальные частицы: Фиктивныечастицы (3.4.9). реализующиеграничное
условие прилипания в гидродинамикесглаженных частиц (3.1.4), согласно которо
му для каждой приграничной частицы(находящейся нарасстоянииот стенкимень
шем. чем область сглаживания) создается новая частица с той же плотностью и
давлением, нос противоположным вектором скорости.
3.4.6 отражающие частицы: Фиктивные частицы (3.4.9), реализующие гранич
ное условиеприлипаниядля методагидродинамикисглаженныхчастиц(3.1.4).при
котором элементы границы воздействуют на частицы жидкости по аналогии с цен
тральными физическими силами между молекулами.
3.4.7 динамические частицы: Фиктивные частицы (3.4.9). реализующие гранич
ное условие прилипания в методе гидродинамики сглаженных частиц (3.1.4), при
котором условные частицы используют те же уравнения неразрывности и состоя
ния, как частицы жидкости, но их положение остается неизменным (наиболее эко
номичный способ реализации граничного условия).
3.4.8 расчетные частицы: Участвующие в воспроизведении состояния континуу
ма взаимодействующие междусобой частицы внутри расчетной области(обладают
наборомсвойств, напримерплотность, скорость, температура, определенных кон
кретной постановкой задачи).
3.4.9 фиктивные частицы: Находясь, как правило, вне пределов расчетной
области, позволяют воспроизводить дополнительное воздействие на расчетные
частицы (3.4.8) (например, обеспечивая выполнение граничных условий или
действие внешнихсил).
3.5 Другие бессеточные методы
3.5.1 метод вязких дипольных доменов (МВДД): Бессеточный численный
метод (3.1.1) моделирования нестационарных пространственных течений вязкой
несжимаемой жидкости постоянной плотности на основе расчета эволюции вспо
могательного поля диполей, представляемого дискретным множеством взаимо
действующихдипольныхдоменов (3.5.2) [20].
3.5.2 дипольный домен: Локализованное вблизи точки в пространственной
области течения жидкости специальное распределение плотности точечных вих
ревыхдиполей (3.5.3). характеризуемое формой и размером ядрадомена (приве
дено в приложенииА) (20].
3.5.3 точечный вихревой диполь: Сингулярное распределение завихренности,
асимптотически образованное полем вихревого кольца бесконечно малогорадиу
са с циркуляцией обратно пропорциональной квадрату радиуса (приведено в при
ложении А) [18].
en double
distribution-
function
lattice
Boltzmann
model
en smoothing
kernel;
smoothing
function
en smoothing
length
en particle
approximation
en kernel
approximation
en ghost particles
en repulsive
particles
en dynamic
particles
en calculated
particles
en virtual particles
en viscous dipole
domains
method —
VDD method
en dipole domain
en pointvortex
dipole
5