ГОСТ Р 57700.6—2017
3.2.11 точечный вортон: Сингулярное распределение завихренности втрехмер
ном пространстве, сосредоточенное в точке локализации (приведено в приложе
нии А) [2].
3.2.12 вихревой отрезок: Прямолинейный отрезок вихревой линии, индуцирую
щий поле скорости в соответствии с модифицированной формулой Био-Савара
(приведено в приложении А) [3].
3.2.13 вихревая рамка: Замкнутая вихревая линия, состоящая из нескольких
(обычно из четырех) вихревыхотрезков (3.2.9) (3).
3.2.14 вихревой домен: Определенный для двумерных (плоскопараллельных и
осесимметричных)течений вихревойэлемент(3.2.3). форма иширина которого не
являются фиксированными, а вычисляются с учетом локального распределения
соседнихдоменов и близости поверхности обтекаемых тел. Перемещение вихре
вого домена относительно жидкости происходит с диффузионной скоростью
(3.2.15) [4]. (5).
3.2.15 диффузионная скорость: Вектор, характеризующий перенос завихрен
ности в вязкой жидкости (приведено в приложении А).
3.2.16 радиус дискретности: Характеризует размер области вокруг сингулярно го
вихревого элемента (3.2.3), внутри которой постулируется линейное распреде
ление азимутальнойскорости, убывающее до нуля в центреобласти [8].
3.2.17 ремошинг: Специальная процедура [7] перераспределения суммарной
завихренности в лагранжевых частицах с использованием вспомогательной
декартовой сетки.
3.2.18 метод дискретных вихрей (МДВ): Бессеточный вихревой численный
метод(3.1.2) моделированиядвумерных и трехмерныхтечений идеальной (невяз
кой) несжимаемой жидкости. Основан на представлении вихревого поля набором
вихревыхэлементов (3.2.3), которые перемещаютсясоскоростьюжидкости(«вмо
рожены» в жидкость). Для моделирования плосколараллельных течений обычно
используются точечные вихри (3.2.6) с заданным радиусом дискретности (3.2.16). В
случае трехмерныхтечений используются вихревые рамки(3.2.13) идругие эле
менты. в частноститочечные вортоны (3.2.11) [8].
3.2.19 метод случайных блужданий: Бессеточный вихревой численный метод
(3.1.2) моделирования плоскопараллельных течений несжимаемой вязкой жид
кости. Отличаетсяот методадискретныхвихрей(3.2.18)тем. чтона каждомшагепо
времени кперемещению вихревого элемента(3.2.3)соскоростьюжидкостидобав
ляется случайное смещение, имитирующеедиффузию завихренности (9).
3.2.20 метод расширяющихся ядер: Бессеточный вихревой численный метод
(3.1.2) моделирования плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жид
кости. Вихревое поле моделируется вихревыми частицами (3.2.7), ширина ядра
которых искусственно увеличивается со временем по заданному закону[10].
3.2.21 метод перераспределения интенсивности частиц: Бессеточный вихре
вой численныйметод(3.1.2) моделированиядвумерныхтеченийвязкойнесжимае
мой жидкости. Эффект вязкости моделируется путем частичной передачи
суммарной завихренности от одной частицы другим. Для осуществления такого
перераспределения используется процедура ремешинг(3.2.17) [11].
3.2.22 мотод диффузионной скорости: Бессеточный вихревой численный
метод (3.1.2) моделирования плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой
жидкости. Поле завихренности представляется вихревыми частицами (3.2.7) с
фиксированной формой и шириной ядер, которые перемещаются со скоростью,
равной сумме скорости жидкости идиффузионнойскорости (3.2.15) [22].
3.2.23 метод вязких вихревых доменов (МВВД): Бессеточный вихревой чис
ленный метод (3.1.2) моделирования нестационарных плоскопараллельных или
осесимметричныхнезакрученныхтечений вязкой несжимаемойжидкостипостоян
ной плотности. Поле завихренности представляется вихревыми доменами
(3.2.14), перемещающимися в поле течения скоростью, равной сумме конвектив
ной скорости жидкости и диффузионной скорости (3.2.15) [4]. [5]. [12].
en pointvorton
en vortex segment
en vortexframe
en vortexdomain
en diffusion
velocity
en discrete radius
en remeshing
en method
of discrete
vortices
en random walk
method
en core spreading
method
en particlestrength
exchange
en diffusion
velocity method
en viscousvortex
domains
method —
VVD method
3