ГОСТ Р 57700.6—2017
3.1 Общие термины
3.1.1 бессеточные численные методы: Класс методов для решения физи ко-
механических задач о движении материального континуума, в которых не при
меняется построение расчетных сеток, а моделирование происходит за счет
исследования взаимодействий условных частиц, для которых определена интег
ральная или иная математическая процедура восстановления полей физических
параметров континуума потекущемусостоянию множества частиц.
3.1.2 вихревые численные методы: Подклассбессеточных численныхметодов
(3.1.1)для решения задач гидродинамики, основанный на непосредственном лаг-
ранжевом моделированииэволюцииполя завихренности сиспользованием интег
ральной процедуры восстановления кинематических и динамических полей
движущейся несжимаемой жидкости.
3.1.3 мезоскопические численные методы: Подкласс бессеточных численных
методов (3.1.1). основанный на промежуточном представлении о континууме как
молекулярном веществе исплошной среде.
3.1.4 численные методы гидродинамики сглаженных частиц: Подкласс бес
сеточныхчисленных методов (3.1.1) для моделированиядвижений сплошнойсре
ды на основе дискретного представления множеством условно материальных
частиц с ядром сглаживания (3.4.1).
3.1.5 критерий Куранта-Фридрихса-Леви: Необходимое условие устойчивости
явного численного решения некоторых дифференциальных уравнений в частных
производных.
П р и м е ч а н и е — В рамках бессеточных численных методов моделирования
(3.1.1) имеет смысл необходимого ограничения на величину шага повремени.
3.2 Вихревые численные методы
3.2.1 формула Био-Савара: Интегральное представление векторасоленоидаль-
ногополя скоростичерезегоротор вбезграничном пространстве(приведенов при
ложении А) [1].
3.2.2 закон эволюции завихренности: Получаетсяизуравнения Навье-Стокса в
результате применения оператора ротор (приведено в приложенииА) [1].
3.2.3 вихревой элемент: Заданное финитное распределение завихренности,
локализованное в окрестности точки пространства. Суперпозиция множества вих
ревых элементов служитдля аппроксимации полязавихренности.
3.2.4 циркуляция вихревого элемента (напряженность вихревого элемента):
Интеграл от поля завихренности элемента по пространству (приведено в приложе
нии А).
3.2.5 индуцируемая вихревым элементом скорость: Поле скорости, вычис
ленное по формуле Био-Савара (3.2.1) для заданного вихревого элемента (3.2.3)
(приведено в приложении А).
3.2.6 точечный вихрь (линейный вихрь): Разновидность вихревого элемента
(3.2.3) в плоскопараллельных течениях — сингулярно сосредоточенное в точке
распределение завихренности (соответственно в трехмерном простран
стве — прямолинейная бесконечная вихревая нить) [8].
3.2.7 вихревая частица: Вихревой элемент (3.2.3) с осесимметричным или сфе
рически симметричным распределением завихренностиотносительно точкилока
лизации (приведено в приложении А) [7].
3.2.8 функция обрезания частицы: Определяет структуру распределения
завихренности в вихревой частице (3.2.7) (приведено в приложении А).
3.2.9 размер ядра частицы: Зависящий от размерности пространства коэффи
циентвформулераспределениязавихренности ввихревой частице (3.2.8) (приве
дено в приложении А).
3.2.10 ядро скорости частицы: Определяется по интегральной формуле через
функцию обрезания частицы (3.2.8)ислужитдля вычисления составляющей поля
скорости жидкости, индуцированной вихревой частицей (3.2.7) (приведено в при
ложении А).
en meshless
methods
en vortex methods
en mesoscopic
methods
en smoothed
particle
hydrodynamics
en Courant-
Friedrichs-Lewy
condition
en Bio-Savartlaw
en vorticity
equation
envortex element
encirculation;
strength
en velocity field
induced
by the vortex
en point vortex
envortex particle
encutofffunction
encore size
envelocity kernel
2