ГОСТ Р 8.623— 2015
от 2 до 500 и тангенсе угла диэлектрических потерь
lgt>
от М О * до 5 Ю*3. Измеряемые образцы
имеют форму цилиндров диаметром
D
и высотой
L .
Преимуществом метода является широкий диапазон измеряемых значений
с
, возможность
измерения образцов различных размеров и возможность измерения температурных зависимостей
е
и tg<>’. Высокие значения диэлектрической проницаемости наиболее точно измеряются данным
методом.
В методе МДР резонатором является измеряемый образец с металлическими отражателями и
для измерения
\gS
образца омические потери в отражателях находят расчетным путем или их
отдельной калибровкой.
10.1 Сущность метода
10.1.1 В методе МДР для измерений используют цилиндрический образец диаметром
D
и
высотой
L,
зажатый между двумя параллельными металлическими плоскостями (отражателями).
Рекомендуемое соотношение 0,47)
й L й
1 .4 D . Схематическое изображение резонатора приведено
на рисунке А.5 приложения А. Соотношение основных размеров МДР приведено в приложении Б.
10.1.2 Относительную диэлектрическую проницаемость
£
определяют по резонансной частоте
f £
колебания
Н ш ,
возбуждаемого в МДР. Колебание
Н 0[
соответствует второму по частоте
наблюдаемому резонансу. Для повышения точности измерения в диапазоне частот возможно
использование резонансных частот колебаний
Н атр
при индексах
т =
1, 2.3 и
р
= 1,2, 3.
10.1.3 Тангенс угла диэлектрических потерь tgrf определяют по собственной добротности МДР
с образцом
Q,)£
с
учетом омических потерь в металлических отражателях.
10.2 Подготовка к измерениям
10.2.1 Собирают измерительную установку на основе анализатора цепей в соответствии с
рисунком 1 или на основе других приборов в соответствии с рисунком Г.1 приложения Г.
10.2.2 Отражатели измерительного резонатора протирают мягкой белой бязью.
10.2.3 Приборы в составе установки подготавливают к работе в соответствии с технической
документацией на них.
10.2.4 Образцыподготавливают к измерениям и измеряют их диаметр
D
и высоту
L
в
соответствии с приложением В.
0.3 Выполнение измерений
10.3.1По измеренным значениям диаметра
D
и высоты
L
образца, приближенно известному
значению
с
образца рассчитывают спектр резонансных частот колебаний
Н шр
по уравнению
, * ,( У )
_ 0
uJ0{u)уК 0(у)
(Ю.1)
J„(и), К п(у)
-функции Бесселя и модифицированные функции Бесселя третьего
рода (функции Макдональда) порядка
п
= 0,1;
и = о-^k ’ - И1 -
внутреннее поперечное безразмерное волновое число
(2.405 <
ч <
3.832для
т
= 1; 5.520 <
и
<7,016 для
т
= 2;
8.654 <
и
<10,173 для
т
= 3);
а -
0.5 D - радиус образца, мм
( D
- диаметр образца, мм):
кw * 4с
волновое число в материале образца на частоте
f £
, мм ’:
с
f £
- резонансная частота колебания. Гц;
£ -
приближенное значение диэлектрической проницаемости;
с -
299.792458 10® мм с’1- скорость света в вакууме;
h
=
p n jL -
продольное волновое число, м м 1;
L -
высота образца, мм.
р
= 1.2. 3 - число полуволн по высоте резонатора (продольный индекс);
12