ГОСТ Р 8.662—2009
Т а б л и ц а 4 — Оформление результатов
Обозначение
Свойство
Единицы величин
Количество знаков
Z
Фактор сжимаемости
—
4
Р
Молярная плотность
кмоль/м*
3
О
Плотность
кг/м*
4
и
Молярная внутренняя энергия
кДж/кмоль
0
и
Удельная внутренняя энергия
кДж/кг
1
h
Молярная энтальпия
кДж/кмоль
0
Н
Удельная энтальпия
кДж/кмоль
1
S
Молярная энтропия
кДж/(кмоль К)
2
S
Удельная энтропия
кДж/(кг- К)
3
Cv
Молярная изохорная теплоемкость
кДж/(кмоль К)
2
с у
Удельная изохорная теплоемкость
кДж/(кг •К)
3
с Р
Удельная изобарная теплоемкость
кДж/(кг - К)
3
м
Коэффициент Джоуля-Томсона
К/МПа
2
к
Показатель адиабаты
—
2
W
Скорость звука
м/с
1
Приложение А
(справочное)
Исходные положения для фундаментального уравнения состояния
для свободной энергии Гельмгольца
Уравнение состояния (8) AGA8 было опубликовано в 1992 г. Комитетом по измерениям при транспортировке
газа Американской газовой ассоциации как метод для высокоточных вычислений фактора сжимаемости. В этой
связи оно является объектом рассмотрения. Для вычислений на основе уравнения состояния AGA8 всех термоди
намических свойств необходимо выполнить два основных требования:
a) уравнение должно быть математически преобразовано к виду, где избыточная свободная энергия
Гельмгольца представляется в явном виде, то есть в виде фундаментального уравнения состояния для свободной
энергии Гельмгольца. На основе соответствующих соотношений (8) можно рассчитывать все избыточные термоди
намические свойства из избыточной свободной энергии Г ельмгольца и ее производных по температуре и плотнос ти
как параметров состояния;
b
) для расчета калорических свойств необходимо наличие идеально-газовой составляющей свободной
энергии Гельмгольца как функции температуры. В этом случае целесообразно использовать соответствующие со
отношения (13). (14) для идеально-газовой изобарной теплоемкости. При этом также требуются производные сво
бодной энергии Гельмгольца по параметрам состояния.
Преимущество применения в совокупности идеально-газовой и неидеальной составляющих свободной энер
гии Гельмгольца состоит в том. что производные, необходимые для вычисления термодинамических свойств, мож
но получить в аналитической форме. Следовательно, нет необходимости в численном интегрировании
с использованием соответствующих компьютерных программ, вычислительные проблемы можно упростить и
время вычисления сократить.
Предлагаемый метод вычислений следует применять в прикладных программах, в частности в программах,
которые можно использовать при транспортировании и распределении газа.
14