ГОСТ Р МЭК 62209-1—2008
Т а б л и ц а В.1 — Анализ неопределенности измерений, обусловленной сравнительной градуировкой с исполь
зованием температурных датчиков
Источник неопределенности измерений
Значение
неопреде*
ленности.
±
%
Распределение
вероятности
Делитель
«,
Стандартная
V
неопределен или
ность и,
±
%
Положение зонда электрического поля
N
11
Положение температурного датчика
N
11
оо
Л
инейность зондаэлектрического поля
R
м’З1
оо
Уход параметров температурного дат
чика и шум
R
м31
W
Л
инейность температурного датчика
R
м’З1
оо
Проводимость жидкости
R
м’З1
оо
Удельная теплоемкость жидкости
R
оо
Плотность жидкости
R
оо
Точность температурного датчик
R
м3 1
м3
1
м’З1
оо
Суммарная стандартная неопреде
ленность
RSS
П р и м е ч а н и я
1 — с(— коэффициент влияния.
2 — v. vo!J— число степеней свободы в стандартной неопределенности и(х.) для входных величин (х():
эффективное число степеней свободы в суммарной стандартной неопределенности ис(х). используемой при
определении tp(vofl) соответственно.
В.2.1.2.2 Градуировка с использованием аналитических попей (волноводов)
Данный метод применяется в испытательной установке, если параметры поля могут быть рассчитаны ана
литическими методами на основе результатов измерения других физических величин (например, входной мощ
ности). Этот метод соответствует методу опорного поля, применяемому для градуировки зонда в воздухе; однако
стандартизованного метода, регламентирующего порядок измерения параметров поля в жидкостях, рассеиваю
щих энергию, не существует.
Если для градуировки зонда и оценки неопределенности измерений используются параметры поля, рас
считанные в жидкостях, рассеивающих энергию, должны быть учтены несколько важных моментов:
- испытательная установка должна обеспечивать точное измерение мощности падающей волны;
- точность рассчитанной напряженности поля зависит от оценки диэлектрических свойств жидкости;
- из-за малой длины волны в жидкостях с высокой диэлектрической проницаемостью даже небольшие
установки с малыми физическими размерами могут иметь частоты выше предельных частот резонансной моды;
распределение поля в испытательной установке должно быть тщательно проверено на соответствие теоретичес
кому распределению поля.
Прямоугольные волноводы — это замкнутые системы, в которых поперечные распределения полей не
зависят от отражений. Волноводы могут использоваться для генерирования в тканеэквивалентных жидкостях
аналитических полей, какэто предусмотрено в установке, представленной в(52). В этой установке (см. рисунок В.1)
верхняя часть установленного в вертикальное положение волновода с открытым концом заполнена жидкостью.
Диэлектрическая пластина, находящаяся на расстоянии > Xот питающего ответвителя, обеспечивает согласова
ние полного сопротивления (потери при отражении >10 дБ) между воздухом и жидкостью. Симметричность конст
рукции и высокий коэффициент потерь тканеэквивалентной жидкости гарантируют распределение поля в жидко
сти в соответствии с типом волны в волноводе 7Е10, хотя теоретически могут существовать и типы волны более
высокого порядка. В случае, описанном в |51), отсутствие типов волны более высокого порядка тщательно прове
рено путем полного сканирования объема в жидкости, по результатам которого отклонение от теоретической
структуры моды
ТЕЮ
составило <
±
1% - 2 %.
43