ГОСТ IEC/TR 60825-13—2016
вания (точка возврата), длительность импульса, используемая для классификации с помощью мало
угловой аппроксимации, будет выражена формулой
n
Г
р
=—
f
cos’
2АР\
QM
Г
где
f
— частота сканирования;
0 — полный угол сканирования;
АР
— диаметр измерительной апертуры;
М
— расстояние от измерительной апертуры до вершины сканирования.
Следует отметить, что для элемента двунаправленного сканирования часто предполагают, что
перемещение будет синусоидальным, однако реальное перемещение зависит от используемого ме
ханизма и может отличаться от чисто синусоидального. Если перемещение характеризуется как си
нусоидальное. для определения длительности импульса можно просто использовать приведенные
уравнения (пример синусоидального сканирования см. приложение А). При других вариантах можно
рекомендовать метод прямого измерения перемещения пучка.
Если мощность лазера меняется в зависимости от угла сканирования (что могут делать при неко
торых видах оптимизации характеристик, например, при улучшении однородности яркости), то позиция в
пучке, в которой длительность импульса будет самой большой, может не соответствовать предель ному
AEL для данного устройства. В таком случае AEL следует определить в зависимости от угла ска
нирования (а также расстояния от сканера) и сравнить с мощностью лазера. Наибольшее отношение
мощности к AEL будет наиболее жестким (предельным) условием.
7.8.6 Количество линий сканирования в апертуре (л)
В случае нескольких линий сканирования, исходящих из единичной точки на элементе сканиро
вания, разделение между линиями обычно увеличивается с увеличением расстояния от элемента ска
нирования. Количество линий сканирования в апертуре влияет на количество импульсов в цепочке
импульсов за применимую временную базу. Количество импульсов в последовательности импульсов
N
в зависимости от частоты повторения импульсов, количества линий сканирования в апертуре и при
менимой временной базы рассчитывают по формуле
N
=
(PRF) п Т,
где
N
— количество импульсов в последовательности импульсов за применимую временную базу или
Т2
в зависимости от того, что меньше;
PRF
— частота повторения импульсов одной линии сканирования;
N
— количество линий сканирования в апертуре;
Т
— применимая временная база или Т2 в зависимости от того, что меньше.
Чтобы определить необходимое количество линий сканирования, считающихся входящими в
апертуру, необходимо рассмотреть полный размер апертуры. Например, если на конкретном расстоя
нии две линии сканирования разнесены на 7 мм. расчет двух полных длительностей импульсов на зрач ке
будет давать слишком жесткий (ограничительный) результат, так как зрачок круглый. В случае двух линий
сканирования, разделенных расстоянием 6 мм на апертуре 7 мм. создаются два импульса, дли тельность
каждого из которых будет равна половине длительности импульса одной линии, идущей по центру
апертуры. При этом максимальное разделение в 6 мм является устойчивой основой для расчета
импульсов, пересекающих апертуру 7 мм. Если нужен более точный, менее жесткий (ограничивающий)
результат, то для определения полного/суммарного импульса за повторение можно использовать метод
«полной длительности импульсов» (ТОТР) установленного 8.3 перечисления 0. 3), b) IEC 60825-1:2007. При
использовании такого метода учитывают длительность каждого отдельного импульса и его зависи мость от
того, где пучок пересекает апертуру.
Измерения длительности импульсов и частоты повторения импульсов рассмотрены в 7.4.3 и 7.6.
В системах сканирования, в которых несколько линий сканирования попадают на зрачок от раз
ных источников поля, соответствующие изображения на сетчатке находятся в разных местах. Если та кие
источники находятся на расстоянии более 100 мрад, их рассматривают как независимые и трактуют как
отдельные источники. При угловом разделении менее 100 мрад рассчитывают AEL для каждого
источника отдельно, а также для всех комбинаций нескольких источников для определения наиболее
жесткого (ограничивающего) случая. Если несколько источников рассматривают как один нестандарт-
31