ГОСТ IEC/TR 60825-13—2016
и размер видимого источника при каждом измерительном расстоянии. Более подробная информация
приведена в IEC 60825-1:2007.
7.5.3.5 Метод распространения пучка
Этот метод основан на волновой, а не на геометрической/лучевой оптике. Одним из важных пара
метров данного метода является то. что наиболее опасное расстояние наблюдения может быть больше
100 мм. Более подробный анализ данного метода но входит в область рассмотрения настоящего стан
дарта. Метод моментов второго порядка нельзя использовать, т.к. известно, что при его использовании
происходит серьезная недооценка риска при определении размера стягиваемого угла о и пропускной
способности апертуры.
7.5.4 Множествонные/многолучевыо источники и простые некруговыо пучки
7.5.4.1 Общие положения
Не вся лазерная аппаратура имеет по одному излучателю или круговую диаграмму излучения.
Примерами аппаратуры с множественными источниками являются многоканальные волоконно-опти
ческие передатчики, многоэлементные знаки и сигналы, многосегментные знаки и символы и другие
лазерные матрицы. Простые источники (например, диффузные пучки) могут иметь спорные формы,
но все же их можно просто трактовать, если они являются гомогенными (см. 7.5.4.5). Для простого ис
точника. такого как диффузный пучок, излучающий источник будет таким же как видимый источник в
отношении местоположения и размера.
Теоретически, при многолучевых излучателях для определения наиболее опасного комплекта,
необходимо рассмотреть все комбинации. Один небольшой яркий излучатель может являться или мо
жет не являться наихудшим случаем. Аналогично все источники вместе могут быть или могут не быть
наиболее опасными.
В реальности требуется рассматривать не все комбинации, т.к. совершенно очевидно, что неко
торые источники будут иметь меньшую интенсивность. Также, если предполагается, что все источники
имеют одинаковую яркость, часто анализ можно упростить.
Линейные матрицы анализировать проще, чем двумерные. Тем не менее, можно выполнить дву
мерный анализ, чтобы определить наиболее опасный случай.
7.5.4.2 Процедура
Процедуру начинают с единичного источника. При применении матриц, единичным источником
часто является малый источник (коэффициент Св = 1). Если это не так. можно использовать эту же про
цедуру. но с учетом конечного размера единичного источника.
Далее следует определить ряд подлежащих анализу источников. В каждом случае определяют
стягиваемый угол комбинации источников (см. ниже). Это позволит рассчитать AEL для каждого случая.
При анализе комбинации малых источников, местоположение видимого источника можно приблизитель но
определить, как местоположение реальной группы источников (при всех позициях в пучках), и для
расчета стягиваемого угла (см. рисунок 9) следует использовать реальное расстояние между отдельны ми
источниками. Необходимо рассматривать матрицы размером превышающем поле обэора(зрения)
соответствующего стягиваемому углу отах = 100 мрад в любом направлении.
Затем выполняют измерение допустимого излучения (эмиссии) (мощности через установленный
измерительный диаметр) при каждой комбинации источников и сравнивают результат с расчетным AEL
для этой комбинации. Поле обзора(зрения) (или конус приема) в измерительной установке ограничи
вают (с помощью перестраиваемой апертуры поля (полевой апертуры), таким образом учитывается
измеряемая мощность только конкретного источника, рассматриваемого в кахедом случае (см. рисунки
10а и 10Ь).
7.5.4.3 Стягиваемый угол линейной матрицы
Для простоты предположим, что имеется линейная матрица одинаковых источников с одинако
вым пространственным интервалом между ними (см. рисунок 9). Если какое-либо из этих условий не
выполняется, анализ будет более сложным. Если группа двумерная и пространственные интервалы в
двух направлениях разные, параметр А разбивается на Дх и Ду. Данный анализ применяют только к
вы ходным сигналам в спектральной области ретинальной опасности (400 — 1400 нм).
На рисунке 9 показано как определить стягиваемый угол источника в виде линейной матрицы.
Предполагая, что отдельные источники малы, стягиваемый угол вычисляют по размерам матричного
источника. Стягиваемый угол для каждого ортогонального размера получаем путем деления на измери
тельное расстояние г (см. рисунки 10а и 10Ь). Эквивалентное значение стягиваемого угла.
а.
вычисляют
путем усреднения двух ортогональных значений
as.
о.,, и oh. Почти всегда для всех волоконно-олтиче-
19