ГОСТРМЭК 62359—2011
2
3
К формуле для Г/S «ниже поверхности» в сканирующих режимах можно прийти и при применении тех же
самых принципов, заложенных в первом издании настоящего стандарта, а также в (
2
], и испопьзуемых при
вычислении Г/S«ниже поверхности» для несканирующих режимов. Однако во втором издании настоящего стан
дарта такой подход не используют. Подобным же образом и для
TIB
«ниже поверхности» в сканирующих режи
мах можно получить формулу, применяя принципы вычисления
TIB
«ниже поверхности» в несканирующих
режимах, атакже
TIB
«на поверхности», используемые в первом издании стандарта (и (22)). Однако и в этом слу чае
во втором издании настоящего стандарта такой подход не используют.
Здесь значительно увеличены сложность и трудоемкость измерений и оценки значений Р, _, a(z) и doq(z) в
сканирующих режимах, что особенно важно в режимах сканирования 3D и 4D. Предпочтительно было бы
выбрать формулы, которые не только дают корректные результаты, но их применяют влабораториях изготовите
лей (диагностических приборов), стремящихся снизить трудоемкость и сложность соответствующих измерений.
Именно по этой причине в первом издании настоящего стандарта и в (22] дпя несканирующих режимов были
введены аппроксимации для Р ,,, u(z) и Рв<(г) «ниже поверхности*. Но для сканирующих режимов такие
аппроксимации сделать сложно, если вообще возможно.
Именно поэтому во втором издании настоящего стандарта, как и в первом его издании, используют утвер
ждение о том, что для большинства сканирующих режимов повышение температуры в мягкой ткани и в кости
«ниже поверхности» меньше, чем в мягкой ткани «на поверхности». Несмотря на то. что основание для такого
утверждения в первом издании настоящего стандарта и в (
22
] ограничено лишь частным случаем (для кости
«ниже поверхности»), атакже на то, что можно полагать, что это утверждение не верно для многих сканирующих
режимов, это утверждение повторено и во втором издании настоящего стандарта, где утверждается, что
TISbl
5С
Равны
r/S
»K
.с
и
Это компромиссное решение в общем случае требует удовлетворения следующим условиям:
а) плавной сходимости к значению
TIB
(или
TIS)
в несканирующих режимах, если число линий ультразву
кового сканирования стремится к
1
;
б) сходимости к значению
TIB
(или
TIS)
«на поверхности», если рассматриваемый участок ткани перемеща
ют из положения «ниже поверхности» к самой поверхности (z =
0
).
П р и м е ч а н и е — Строго говоря, сходимости не будет, если используют различные аппроксимации для
формул «ниже поверхности» и«на поверхности». Например,
TIB. TIBnt.
Dftq(«на поверхности») и
dQ^
(«ниже поверх
ности») для несканирующего режима аппроксимируют разными формулами.
TIS. TlSni
и Р ,, , внесканирующем
режиме «на поверхности» и «ниже поверхности» оценивают разными способами. В сканирующих режимах
TIB
«ниже поверхности* не будет сходиться с
TIB
(Г/С) «на поверхности», даже если Г/
8
ЙЬsc равно
TISai iC.
Т а б л и ц а А.1 — Категории и модели тепловых индексов
Категория теплового
индекса
Модели тепловогоиндекса
Несканирующий режимСканирующий режим
Г/S (мягкая ткань)
А) Мягкая ткань «на поверхности»: неска
нирующий и сканирующий режимы
В.1) Мягкая ткань «ниже поверхности»: не
сканирующий режим
А) Мягкая ткань «на поверхности»: неска
нирующий и сканирующий режимы
В.1) Мягкая ткань «ниже поверхности»
сканирующий режим (эквивалентно моде
ли А)
Г/С = Г/Ваь (кость
на поверхности)
С) Кость «на поверхности»: несканирую
щий и сканирующий режимы
С) Кость «на поверхности»: несканирую
щий и сканирующий режимы
r/Bbs(кость ниже
поверхности)
А) Мягкая ткань «на поверхности»: неска
нирующий и сканирующий режимы
D.1) Кость «ниже поверхности»: несканиру
ющий режим
А) Мягкая ткань «на поверхности»: неска
нирующий и сканирующий режимы
D.2) Кость «ниже поверхности»: сканирую
щий режим (эквивалентно модели А)
А.4.2 Примечания к расчетам — Общие положения
А.4.2.1 Вычисление расстояния до точки разрыва
В настоящем стандарте расстояние до точки разрыва определяют как
т>Р
» 1.5 D„(А.2)
Ое!| определяют как средний геометрический диаметр (или. диаметр эквивалентной апертуры) «эквива
лентно-круглой» апертуры модели излучения «одиночного импульса» по формуле
(А.З)
>вч" J n *"1 а 1 -1 3 ^ .
где АоЬ— площадь выхода пучка.
22