ГОСТ Р 54836—2011
А.1.2 Анализ для рассмотрения источников с применением увеличительной оптики
А.1.2.1 Приближение
Для оценки условия 1 используется метод, описанный выше для рассмотрения источников без примене-
ния увеличительной оптики, который дополняется следующими уточнениями:
- большая область сбора излучения для апертуры диаметром 50 мм;
- угол стягивания источника увеличивается в 7 раз соответственно увеличительной оптике;
- приемный угол для сбора излучаемой энергии уменьшается до значенияδ = 100/7 мрад соответ-
ственно увеличительной оптике;
- минимальное расстояние составляет 2000 мм согласно таблице 10МЭК 60825-1
А.1.2.2 Излученная энергия для рассмотрения источников с применением увеличительной оптики
Рассматриваются два геометрических условия:
Для расстояний 200 < r < 70d круговая проекция источника, образованная углом приема 100/7 мрад, на
расстоянии r имеет диаметр меньше, чем d мм, и приблизительная доля собираемой энергии равна
F
ea
= π/4 (0,1r/7)
2
см
2
/ (πd
2
/4 см
2
) = (0,1 r/7d)
2
.
Для расстояний r ≥ 70d см энергия источника собрана в круговой проекции источника, образованной уг-
лом приема 100/7 мрад, тогда F
ea
= 1.
А.1.2.3 Угол стягивания источника при рассмотрении источников с применением увеличительной оптики
Если расстояния 200 < r < 70d, тогда α = 100 мрад и С
6a
= 100/1,5 = 66,7.
Если расстояния r ≥ 70d, тогда Θ = 7d/r рад и С
6a
= 4670 d/r.
А.1.2.4 Собираемая энергия источника для рассмотрения источников с применением увеличительной оп-
тики
Для расстояний r ≥ 70d область изображения расходящегося пучка от части источника диаметром 0,1 r
/7 на расстоянии r приблизительно равна
A
r
= π/4 (Θ r + 0,1r/7)
2
= 0,79 (Θ + 0,0143)
2
r
2
см
2
.
Часть этого изображения, собираемая апертурой диаметром 50 мм
F
сa
= 19,6/[0,79(Θ + 0,0143)
2
r
2
] = 25/[(Θ + 0,0143)
2
r
2
].
Для расстояний r ≥ 70d область изображения расходящегося пучка от целого источника диаметром 0,1 r
/7 на расстоянии r приблизительно равна
A
r
= π/4 (Θ·r + d)
2
см
2
.
Часть этого изображения, собираемая апертурой диаметром 7 мм:
F
сa
= 19,6/[π(Θ r + d)
2
] = 25/(Θ r + d)
2
.
А.1.2.5 Полная допустимая мощность излучения для рассмотрения источников с применением увеличи-
тельной оптики
Полная мощность излучения на любом расстоянии, полученная с использованием ДПИ из уравнения (А.2),
но с параметрами для рассмотрения источников с применением увеличительной оптики
Р
Та
= ДПИ/(F
eа.
F
са
) = 0,7 С
4
С
6
/( F
eа
F
са
Т
2а
1/4
) мВт(А.3)
А.1.2.6 Полная допустимая мощность изделия
При определении полной мощности излучения на разных расстояниях при условиях 1 и 2 минимальное
значение на любом расстоянии может быть принято и использовано в качестве допустимого уровня мощности
изделия.
Следует отметить, что предел для условия рассмотрения источников без применения увеличительной оп-
тики будет постоянен для всех расстоянийr < 10d, в то время как предел для условия рассмотрения
источников с применением увеличительной оптики будет постоянен для всех расстоянийr < 70d. Эти
постоянные величины могут или не могут быть ограничительным критерием.
А.1.2.7 Типовой результат
Если исходный диаметр источника d = 3 см и значение расходимости принимается Θ = 0,05 рад, то до-
пустимая мощность излучения при рассмотрении условия 2 для варианта источника без применения увеличи-
тельной оптики на самом жестком расстоянии r < 30 см , вычисленная из уравнения А.2, равна0,61 Вт.
Допустимая мощность излучения источников при рассмотрении условия 1 для варианта источника с применени-ем
увеличительной оптики на наиболее жестком расстоянии r < 210 см, вычисленная из уравнения А.3, равна 0,11
Вт. Таким образом, для класса 1 полная допустимая мощность излученияР
Та
= 0,11 Вт.
А.2 Примеры сканирующего пучка
А.2.1 Постоянная угловая скорость
Пучок с красным спектром сканирует по горизонтали одиночной линии с помощью трехгранного зеркала,
вращающегося со скоростью 1000 об/мин. Грани приводятся в движение посредством вала электродвигателя
диаметром20 мм. Пучок близок к параллельному и имеет диаметр 0,6 мм (1/е) на гранях зеркала. Для ил-
люстрации этого примера используется измерительное расстояние 100 мм. Это, возможно, не самый наихудший
(жесткий) случай.
Случай 1) Каков ДПИ для класса 1 в случае, когда глаз фокусируется на вершину конуса сканирования?
Так как изображением является вершина сканирования, то пучок не сканируется через сетчатку глаза. Для
вращающейся грани вершина сканирования находится в центре вращения. Это используют, как закрытое поло-
жение видимого источника.
Z = 100 ммM = 100 ммd ~ 0,6 ммω = 104,7 рад/с
α
nскан
= 0,006 рад АР = 7,0 мм N = 500 φ
скан
= 0 рад
Т
р
= 0,67 мсφ
Т
= 0 радα
скан
= 0,006 рад
25