ГОСТ ISO 13099-2—2016
п
где A
oj
— доплеровским сдвиг частоты, рад е-1;
ло —
длина излучения лазера в вакууме, м;
— средний показатель преломления;
Е —
напряженность электрического поля, В-м-1;
0
—
угол между падающим и рассеянным светом, рад;
4 —
угол между рассеянным светом и положением электрического поля, рад;
0’
угол между двумя лучами, рад.
7 Вычисление дзета-потенциала
Расширенное уравнение Генри для непроводящих сфер, описывающее зависимость между дзета-
потенциалом £ и электрофоретической подвижностью р, имеет вид [13]:
^=!|р<ка>’<5>
где По — средняя вязкость, Па-с;
к — обратная длина Дебая, м-1;
е — средняя диэлектрическая проницаемость, Ф-м-1;
а — радиус сферы, м;
f(Ka)
— монотонная функция, изменяющаяся от f(Ka)Ka^ 0 = 1 до ^ка)ка^ м = 3/2.
Формула (5) получена в предположении, что:
a) общее электрическое поле, которое действует на частицу, является суперпозицией приложен
ного поля и поля за счет заряда частицы;
b
) искажение поля, вызванное перемещением частицы (т. е. релаксационный эффект), игнориру
ется;
c) инерционные условия в гидродинамическом уравнении незначительны;
d) поверхностный потенциал намного меньше, чем кв77е.
Большинство образцов являются полидисперсными по размеру и имеют различные значения ка,
поэтому получение полного распределения дзета-потенциала является сложной задачей.
Если ка » 1 , что типично для больших частиц в водных суспензиях, /(ка) принимает значение 3/2
в формуле (5). Это приводит к уравнению Смолуховекого. Если ка « 1 , что типично для мелких частиц
в органических жидкостях, /(ка) принимает значение 1 в формуле (5). Уравнение тогда называют урав
нением Дебая-Хюккеля.
8