ГОСТ Р ИСО 17584—2015
Уравнение (6) функционально эквивалентно уравнениям (3) — (5). и вклад идеального газа в фор
му уравнения (6) может быть преобразован к форме теплоемкости, как показано в уравнении
R
dz
к
а*
ul exp(ok)
(7)
[exp(u*)-1]2
где•
Уравнение состояния для определенной текучей среды может также включать специальные чле
ны. необходимые для представления поведения вблизи критической точки. Такие члены выражают в
форме уравнения
к
(9)
где
Д
.
в 2 чВ*[( 5-1)2
]
\
(Ю)
Г/.2
гдеe M 1 - T b ^ [ ( 5
.
- 1 ) J
11’<2М
;(11)
Ч ^е х р [-С *(6 -1 )2 -О к(т-1)2] .(12)
Уравнение (9) добавляют к обычным членам в уравнении (1). Nk. Ак, Ву. Су. Dk? ак и рк являются
параметрами для подгонки к данным. В настоящем стандарте только уравнение состояния для R744
(диоксид углерода) включает данный член критической области.
В других случаях уравнение состояния может выражать давление как явную функцию от темпе
ратуры и молярной плотности. Одна из таких форм — это модифицированное уравнение состояния
Бенедикта-Вебба-Рубииа (MBWR), приведенное к уравнению
Р * £ а*Р* * ехР<-Р2 ’Pent) £ акР2к 17 •(13)
*-1it-10
где ак является функцией от температуры, получаемой из 32 подстраиваемых параметров, подгоня
емых к экспериментальным данным. Для полного описания термодинамических свойств уравнение
MBWR комбинируется с выражением теплоемкости для идеального газа, таким как уравнения (4) и (5).
В настоящем стандарте для последовательного представления уравнения состояния, выражен
ные через давление, такие как уравнение (13). трансформируют в форму энергии Гельмгольца. Давле
ние связано с энергией Гельмгольца с помощью термодинамического тождества
Таким образом, энергия Гельмгольца может быть оценена через давление интегрированием по
объему с использованием следующего уравнения
(15)
Уравнение (15) затем комбинируется с вкладом идеального гаэа. представленным уравнениями
(3) и (5). чтобы получить полное описание термодинамических свойств. В таком виде уравнение состо
яния в настоящем стандарте представлено для R123 и R152a.
4