ГОСТ Р ИСО 17584—2015
Примечание — Уравнение состояния наиболее часто представлено как зависимость давления или энер
гии Гельмгольца от температуры, плотности и (для смеси) состава. Другие термодинамические свойства получены
через интегрирование или дифференцирование уравнений состояния.
3.5 текучая среда, хладагент (fluid, refrigerant): Вещество, существующее в жидкой и/или газоо
бразной стадиях, используемое для переноса теплоты в холодильных системах.
П р и м е ч а н и е — Текучая среда поглощает теплоту при низкой температуре и низком давлении, затем
высвобождает теплоту при более высокой температуре и более высоком давлении, как правило, с переходом в
другое фазовое состояние.
3.6 состояние насыщения жидкости-пара (liquid-vapour saturation): Состояние, при котором жид
кая и газообразная фазы текучей среды находятся в термодинамическом равновесии друге другом при
общих температуре и давлении.
П р и м е ч а н и е — Такие состояния существуют от тройной точки до критической точки.
3.7 пероносныо свойства (transport properties): Вязкость, теплопроводность и коэффициент
диффузии.
3.8 термодинамические свойства (thermodynamic properties): Плотность, давление, летучесть,
внутренняя энергия, энтальпия, энтропия, энергия Гиббса и энергия Гельмгольца, теплоемкость, ско
рость звука и коэффициент Джоуля-Томпсона как в однофазном состоянии, так и на границе насыще ния
жидкости-пара.
3.9 теплофизичоские свойства (thermophysical properties): Все термодинамические, переносные
и другие различные свойства.
3.10 тройная точка (triple point): Состояние, при котором твердая, жидкая и газообразная фазы
вещества находятся в термодинамическом равновесии.
4 Вычисление свойств хладагентов
4.1 Общие положения
Настоящий стандарт определяет свойства хладагентов, перечисленных в разделе 1. Значения
данных свойств являются результатом экспериментальных измерений. Однако не всегда возможно не
посредственно применять экспериментальные данные: они могут быть не известны для необходимых
условий, и некоторые свойства, такие как энтропия, не могут быть измерены непосредственно. Тем не
менее обычное оформление данных в виде таблиц, даже для свойств, которые измеряются непосред
ственно, неудобно для современного инженерного применения. Таким образом, чтобы предоставить
возможность вычисления значений свойств при определенном термодинамическом состоянии, необхо
димы методы корреляции данных.
Значения свойств, приведенные в настоящем стандарте, рассчитаны из определенных уравне
ний состояния, хотя допускают и альтернативные алгоритмы. Основной частью настоящего стандарта
являются свойства сами по себе, а уравнения состояния являются удобным способом представлять и
воспроизводить значения свойств. Значения, приведенные в таблицах настоящего стандарта, таким
образом, представляют только ряд значений, определенных в настоящем стандарте; полный диапазон
условий дан для каждого хладагента в разделе 5. Уравнение состояния — это математическое уравне
ние. которое является полным и термодинамически согласованным представлением термодинамиче
ских свойств текучих сред. Данные уравнения были выбраны на основе следующих критериев:
a) точность воспроизведения доступных экспериментальных данных,
b
) применимость в широком диапазоне температур, давлений и плотностей:
c) правильное поведение при экстраполяции за пределы экспериментальных данных:
d) предпочтение полностью задокументированным и опубликованным представлениям.
4.2 Уравнения состояния для однокомпонентных хладагентов
Уравнения состояния для однокомпонентных хладагентов могут выражать приведенную моляр
ную энергию Гельмгольца А как функцию от температуры и плотности. Уравнение состоит из отдельных
составляющих, вытекающих из поведения идеального газа (нижний индекс id) и вклада «остатка» или
«реальной текучей среды» (нижний индекс г), как приведено в следующей формуле
О—-0. d-Or,(1)
2