ГОСТ Р ИСО 17584—2015
где R — газовая постоянная.
Уравнения такой формы могут быть записаны в молярных единицах или в единицах массы. Для
последовательного представления в настоящем стандарте уравнения состояния изначально были опу
бликованы в единицах массы и затем переведены в молярные единицы. Вклад «остатка» или «реаль ной
текучей среды» описан в уравнении
exp [- а , (5 - е*lexp [ -pk(т - ук Г ] t{2)
к
а
где Nk — числовые коэффициенты, введенные с целью соответствия экспериментальным данным:
т — безразмерная температурная переменная ТУТ.
где Т’ — приведенный параметр, который часто эквивалентен критическому параметру:
5 — безразмерная переменная плотности р/р\
где р’ — приведенный параметр, который часто эквивалентен критическому параметру;
ак’ Р*- £к и Т — параметры оптимизации для конкретной текучей среды или групп текучих сред при
помощи алгоритма, начинающего с большого количества параметров, или при
помощи процесса нелинейной подгонки.
tk. dk. Ik um k — показатели степени для оптимизации для конкретной текучей среды или групп
текучих сред при помощи алгоритма, начинающего с большого количества пара
метров. или при помощи процесса нелинейной подгонки.
Вклад идеального газа может быть представлен одним из нескольких способов. Одно из представ
лений. основанное на теплоемкости идеального газа, представлено в уравнении
аRTR( f t o f j RTiT’«r t -т
(3)
где /)ге( — произвольное исходное значение энтальпии для идеального газа в исходном состоянии,
определенном 7ге(;
sref— произвольное исходное значение энтропии для идеального газа в исходном состоянии, опре
деленном Tref и ргв(.
В настоящем стандарте hief и sief выбраны для выведения исходного состояния при энтальпии,
равной 200 кДж/кг. и энтропии, равной 1 кДж/(кг К), для насыщенной текучей среды при ОХ. Такие зна
чения hmf и sref служат только для справки: допустимы различные значения, отвечающие различным
условиям исходного состояния.
Теплоемкость в состоянии идеального газа Ср id может быть представлена как функция от темпе
ратуры в общей форме, состоящей из отдельных слагаемых полиномиального (эмпирического) и экс
поненциального (теоретического) членов, как приведено в уравнении
*£ exp(ик )
R
|e xp (u j-1 )2
(4)
(5)
где
ск, ак, Ьк и ^ — числовые коэффициенты и показатели степени, соответствующие экспериментальным
данным или полученные при помощи теоретических расчетов.
Второе представление вклада идеального газа дано непосредственно из уравнения для свобод
ной энергии Гельмгольца, как показано в уравнении
фи - d, ♦£/2
т
+ In5 f c/3lnt4
к
♦ £
з
а
ln[1-oxp(-t?.k )|(6)
к
где Ф, и d2 — подобраны, чтобы давать желаемые значения исходного состояния для энтальпии и эн
тропии;
d3, dk, ак, л* и tk — другие эмпирические и теоретические параметры.
3