ГОСТ Р МЭК 62220-1-3— 2013
6.3.2.2 Определение коэффициента коррекции «ОСТАТОЧНЫХ» СИГНА
Л
ОВ
Ниже приведено краткоеописание процедуры определения коэффициента коррекции «ОСТАТОЧ
НЫХ» СИГНА
Л
ОВ. Более подробная информация представлена в приложении А и [12].
1) Коэффициент коррекции «ОСТАТОЧНЫХ» СИГНА
Л
ОВ г оценивают по
Л
ИНЕАРИЗОВАННЫМ
ДАННЫМ, используя те же изображения, что и для определения NPS (см. 6.3.2.1).
2) Для устранения возможных флюктуаций значений яркости от изображения к изображению (на
пример. вследствие изменений КЕРМЫ В ВОЗДУХЕ) для экспонированных изображений выполняют
следующую процедуру: внутри области интереса ROI, размер и расположение которой описаны на
следующем перечислении, рассчитывают средние значения для каждого изображения, после этого
осуществляют вычитание полученных средних значений из
Л
ИНЕАРИЗОВАННЫХ ДАННЫХ исходных
изображений.
3)Для расчета выбирают центральную прямоугольную область интереса размерами не менее 256
х 256 пикселей внутри области размерами 125 х 125 мм. ROI образует множество К временных сигна
лов д
к
(п), состоящих из N,M отсчетов (см. 4.6.5 для определения NiM). Данные сигналы используются
для оценки спектральных плотностей. Увеличение числа пикселей К приводит к уменьшению
диспер сии оценки усредненной спектральной плотности мощности шума (СПМШ).
4) Далее применяют следующую процедуру как для темновых. так и для экспонированных по
следовательностей изображений. Для каждого пикселя К внутри ROI, используя процедуру БПФ без
дополнительного дополнения нулями отдельных отчетов, получают оценку СПМШ. После процедуры
усреднения всех рассчитанных СПМШ получают оценки усредненных СПМШ для экспонированных Рдд.
ехр(^г)и темновых Рдд^/аг
к
Ут) изображений. Здесь fT- временная частота.
5) СПМШ экспонированных изображений включает в себя шумы электроники и фильтрованный
квантовый шум. «ОСТАТОЧНЫЕ» СИГНА
Л
Ы оказывают влияние только на квантовый шум. Поскольку
эти две компоненты шума некоррелированы. их спектральные плотности складываются. Следователь
но. компонента квантового шума может быть получена путем вычитания усредненной СПМШ темновых
изображений из усредненной СПМШ экспонированных изображений.
P„V,)=P„^r)-Pn ^fr)-
<5>
Формула (5) дает оценку результирующей спектральной плотности квантового шума Pgg(/r), кото
рый коррелирован вследствие наличия «ОСТАТОЧНЫХ» СИГНА
Л
ОВ.
6) Значение СПМШ на нулевой временной частоте равно нулю (либо близко к нулю) вследствие
вычитания средних значений, поэтому Рдд(0)должно быть определено отдельно. Если число изображе
ний Nlu достаточно велико (СПМШ передискретизирована), СПМШ может быть хорошо восстановлена по
выборке размером Мш /2. В этом случае Рдд{0) оценивается как взвешенная сумма отчетов СПМШ,
имеющих нечетные номера. Эта оценка дает достоверный результат для Рдд(0) для достаточно боль
шого значения NIM.
Л
PJ0)=2fd^
1
(
6
)
где dN - преобразование Фурье модифицированной (центрированной) версии дискретного прямоу
гольного окна четной длины NIM.
1
sin(Xft )
d ,J fr )
N „
sin(/yw.rft )
■cos(,r/t ) ,
(7)
7)Отношение г двух интегралов СПМШ фильтрованного квантового шума и белого шума пред
ставляет собой ослабление квантового шума вследствие наличия «ОСТАТОЧНЫХ» СИГНА
Л
ОВ.
(
8
)
]
р
и (° Н ’
Поскольку СПМШ являются дискретными функциями, интегрирование в формуле (8) заменя
ют суммированием; при этом используют как положительные, так и отрицательные частоты спектров
(включая значение СПМШ в нуле, которое должно быть определено отдельно).
14