ГОСТ Р МЭК 60825-1—2009
а С
5
применяют только при длительности импульсов короче 0.25 с.
ь С
6
применяют только к импульсным лазерам и СВ лазерам для теллоеых ретинальных пределов.
с Максимальное ограничение угла приемникадолжно быть равно а„,вя [но см. 8.4. перечисление d)J.
П р и м е ч а н и е 1 — Все это свидетельствует об эффектах для экспозиций менее 10
~9
с для длин волн
меньше 400 нм и больше 1400 нм. Пределы ДПИ для этих длительностей эмиссии и длин волн осуществляются
расчетом эквивалентной мощности или энергетической освещенности от мощности излучения или экспозиции
излучения применительно к 10
’ 9
с для длин волн меньше 400 нм и больше 1400 нм.
П р и м е ч а н и е 2 — См. таблицу 11 для конечных апертур и таблицу А.4 (приложение А) для ограничи
вающих апертур.
П р и м е ч а н и е 3 — В формулах таблиц 4 — 9 и в примечаниях длины волн следует выражать в
нанометрах, длительность эмиссии
t
в секундах и а — в миллирадианах.
П р и м е ч а н и е
4
— Для длительностей эмиссии, которая падает на барьерный элемент (например. 10с)
принимаются значения не более чем указанные в таблицах 4 — 9.
9.3 Геометрия измерений
9.3.1 Общее
Три условия измерений рекомендуется для определения достижимом эмиссии. Условия 1и 2 приме
няют надлинах волн, где оптические приспособления для наблюдения увеличивают опасность. Условие 1
следует применять к коллимированным пучкам, где телескопы и бинокли увеличивают опасность, а
усло вие 2 следует применять к источникам с большой выходной расходимостью, когда используют
микроско пы. увеличительные стекла и глазные лупы, которые увеличивают опасность. Условие 3
применяют для невооруженного глаза. Условие 3 следует применять при измерении мощности и энергии
наблюдаемого лазерного излучения.
При измерениях следует применять наибольшие ограничения, отмеченные в принятых условиях.
Если наибольшие ограничения неочевидны, то принимаемые условия следует рассчитывать.
Применяют следующие схемы вычислений.
a) Упрощенный (неполный) метод, где заранее установленные испытания для классификации прово
дят на фиксированном расстоянии относительно выбранной точки. Для этих упрощенных вычислений нет
необходимости определять угол стягивания видимого источника, так как С6(см. таблицу 10) принимают
равным 1.
b
)Для излучения с длинами волн в диапазоне ретинальной опасности от 400 до 1400 нм. когда ДПИ
умножают на параметр С6с другимдиаметром, чем 1для протяженного источника. Это необходимо, чтобы
оценить класс аппаратуры (т. е. сравнить значение достижимой эмиссии с соответствующим ДПИ) в выб
ранном мосте пучка. Второй методдля протяженного источника более усложненный, чем неполный метод
расчета в перечислении а), что позволяет точнее определить значениедостижимой эмиссии.
П р и м е ч а н и е — В большинстве случаев наибольшее предельное расстояние принимается 100 мы,
которое становится базой для вычислений, но в дальнейшем отбрасывается. Рассчитанное значение угла стяги
вания на расстоянии 100 мм от выбранной точки будет в этом случав исходным для ДПИ. который превосходит ДПИ
на большем расстоянии.
При упрощенных (неполных) вычислениях требовании классификации нет необходимости выполнять
усложненные расчеты для протяженного источника (см. 9.3.2) даже не смотря на то, что действительный
источник может быть протяженным и действующий коэффициент С6будет больше 1. и предельное рассто
яние отличается от расстояния, указанного втаблице 11.
П р и м е ч а н и е — Если источник представляет собой барьерный лазерный диод или если испускается
хорошо коллимированный пучок, то обычно применяют один из упрощенных (неполных) методов, т. е. аппаратура
равноценна по результатам протяженного источника, полученным, как описано в 9.3.3.
9.3.2 Неполные (приближенные) вычисления
Неполные, упрощенные измерения расстояний применяют.
-для источников с длинами волн менее 400 нм и более 1400 нм или
- если множитель С6равен 1. или
-для фотохимического ретинального предела при значении временной базы длиннее 100 с. когда
измеряемый угол приемника не ограничивается (т. е.. по крайней мере, больше угла стягивания видимого
источника).
34