Стр. 236
ГОСТ S211— 74
(И)
* - * - * » ■ № ) - In
р ] +
Д5=/?у1
■Г5 л
+ As,
(
12
1 /-I
)
° J = ( * J +
y ) l n Г + (*/ - 1) X [ схр * ’ _ f +>" ~ ^ [ ] *
(13)
Индекс /=»1, 2. 3 — компонент воздуха (1— азот, 2 — кислород, 3 — аргон);
х ,
— объемная концентрация /-го компонента,
(х,-0,780840; х,-0.209476; х,= 0.009684.),
Тк.) — характеристическая температура колебаний /-го компонента (Г*. i = 3351.72 К. 7V*=2239,30 К) ;
£>— число атомов в молекуле /-го компонента (*| —2. *а—2,1).
Постоянные Ли и As определяются из условия совпадения значений удельной внутренней энергии и удельной эн тропии
воздуха, вычисленных по формулам (1) и (3), со значениями соответствующих величин, вычисленных по фор
мулам (5) и (12).
Значение температуры Т, являющейся верхней границей применимости формул (1)—(4) и нижней границей приме
нимости. формул (5)—(12). находится из условии совпадения х (Г) н х® с относительной погрешностью
X (Г )-х °
х®
<1<Г5. Для указанных выше значений постоянных xt и Г»,р.
7V 309,258 К;
Л и - 748,4 Д ж /к г;(14)
Д * -1 5 ,5 3 Д ж Д к г-к ).
2. МЕТОДИКА РАСЧЕТА
Для заданной геопотенциальной высоты // в соответствии с требованиями ГОСТ 4401—73 определяют статиче
ские температуру Т и давление р. Затем для скорости полета о вычисляют:
число М (число Маха)
полную удельную энтальпию
М
V
(15)
х" Г
у*
2
1 * » Г +2 *
удельную энтропию воздуха
(16)
х®1
« • - 1
7
•
(17)
Вследствие того, что динамическое давдеине pt определяют различным способом для дозвуковых и сверхзвуко
вых скоростей полета, расчетные формулы различны для зтих двух случаев.
2.1. Дозвуковые м звуковая скорости полета (A f*<l)
В этом случае динамическое давление равно разности между полным давлением />, из эитропичесхи заторможен
ного потока и статическим давлением р воздуха на заданной высоте
у
Р
х
-Р -Р-
О 8)
Сначала методом последовательных приближений рассчитывают температуру торможения Т0 воздуха
Г
^+‘1
=
4
п>+
<о
сР(А " )
(19)
где п = 0, 1,2, 3 . . . номер приближения, а
1
(Г0,я,)и ср(Г^"1) вычисляют с помощью приведенных в разд. I
выражений
для термодинамических параметров воздуха.
13 качестве нулевого приближения принимают температуру торможения идеального воздуха при отсутствии коле
баний атомов в молекулах (>г= 1,40)
П"1- Г<! +
(
20
)
Расчет оканчивают на таком л-м приближении, при котором
|К .
Значение Тв дальнейшем принимают за температуру торможения воздуха Гд.