ГОСТ 27496.1—87 (МЭК 3 7 7 -1 -7 3 ) С 8
точностью вместо Со. Со
H
у*, измеренных в абсолютном вакууме- можно
оль С«. с, и у, измеренные в воздухе.
ческого материала равна произведению его комплексной относительной
рической прониц емости абсолю ого ва уума) с„:
ритеской проницаемости е, твердых материалов и жидкостей с достаточной
исп
3.
ьзоват
Комплексная (абсолютная) дюлектричесхая проницаемость диэлектри
диэлектрической
а
проницаемости
тн
«,* и
к
электрической постоянной (диэлект
s*=v «r\
В системе СИ единицейб лютной диэл трической проницае ости
является фарада на метр (Ф/м),
а
а
со
электрическая
ек
постоянная е„ равна
м
сле
дующей величине
е„= —« 8,854 • 10-,2% - - • 10“9.(3)
|W
36*
2.2. Относительная диэлектрическая проницаемость е/
Относительная диэлектрическаяпроницаемостьдиэлек
трического материала, являющаяся действительной частьюком
плексной относительной диэлектрической проницаемости, опре
деление которой дано в п. 2.1, определяется по формуле
. (2*)1 • V J
(4)
раж
Примечание. Если диэлектрические
I
характеристики количественно
,
вы
ены реальными цифрами, т. е. каки gA (см. п. 2.4), а не t\ и о"г-то
примечание опускают
2.3. Коэффициент диэлектрических потерь г"г
Коэффициент диэлектрическихпотерь г",диэлектрического
материала является мнимой частью относительнойкомплексной
диэлектрической проницаемости, определениекоторой данов
п. 2.1, определяется по формуле
(
’I * /2
5
)
2.4. Тангенс угла диэлектрических потерь IgA
Тангенс угла диэлектрических потерь IgA диэлектрического
материала есть тангенс угла сдвига-фаз (угла потерь А) между
напряженностью поля Е и полученным в результате электричес
ким смещением в изоляционном материале при синусоидальном
изменении обеих этих характеристик во времени на одной к той
же угловой частоте.
Так как компоненты поля Е и D в диэлектрике вообще не под
даются измерению, тангенс угла диэлектрических потерь в дан
ном объеме диэлектрического материала измеряют как отноше
ние рассеянной за половину периода энергии к величине 2я раз
2-17145