с.
178 ГОСТ 4401- 8
1
11. Средня* скорость частиц воздуха
ятоипп"СЛ°ДЯ
И3
распределения скоростей молекул одно-
п1-п ^ !Д я ари^ ст,1теск*я скорость движения частиц воздуха о. м<-« по-
„1аМЦи
-п
идеалы,ого
г
газа
з
о
е
условиях термодинамического равновесия и отсутст
вия внешнего силово о во д йствияу
(
8
R*-T
Л"ЗГ *уц
\
146,50685-Г/М.
12. Средняя длмма свободного пробега частиц воздуха
tm ««n !iSHf y^ » ^ 0blTW"’HU’’i соударениями частица воздуха движется
°роходя в среднем определенное расстояние, на
зываемое средней длиной свободного пробега частицы воздуха
I
С учетом
Це,!еляетсяК^ а ж "я ^ м НЫХ соударяющихся частиц величина /, м.
b
■ P f e - T " » -
« • " ’Ч
13. Частота соударений частиц воздуха
гП, - , и ^ ^ аСТОГЛ
соударений частиц воздуха *», с -‘, ра на отн шению
средней
!
скорости частиц воздуха к средней длине свободного
в
пробега
о
частиц
на той же высоте, т. е., откуда
ы
(
^ "
а
т
£
м
)*
•jSr-e-ew-iOi^p
14. Скорость звука
ения в газе), с-1, при ято следующее выражение
R
*T
(_
___
в = 1
х
— А! ] =20,0(67961/“ .
мущ
Для скорости
м
звука
а
н
(скорость распространения бесконечно
малого воз-
13. Динамическая вязкость
" И" МеГ . У Дву,<* соссдними сло ми воздуха, движущимися с разными скорос
Динамическая вязкость ц, Па-с, характеризует величину внутреннего трс-
тями. Для расчета динамической
я
вязкости используется следующее выражение
P s-Г*’*
•*= Г+ 5.(>°)
где
$ s
и S — эмпирические коэффициенты Сатерлжда (см. табл. 1). Уравнение
(10) неприменимо для высот более 90000
м.