ГОСТ Р 52125-2003
ле (10) используют К — средний градуировочный коэффициент серии измерений контролируемых
источников
к *
2Ф0*. ’
(
12
)
Остальные обозначения в формуле (12) соответствуют принятым в разделе 7.
Когда случайной составляющей погрешности измерений ОРП можно пренебречь (см. A.S), в
МВИ допускается использовать для обработки результатов серии измерений ОРП контролируемых
источников любое из значений градуировочного коэффициента, подученное по формуле (9), перед
началом или после окончания серии измерений. Возможный разброс значений этого коэффициента
в пределах серии измерений должен быть учтен в составляющей систематической погрешности 0,
по 7.4.1.
В случае невыполнения условия (11) серию измерений повторяют или переходят к проверке
исправности установки по 4.4.3.
7.6.3Всоответствии с числом измерений т, установленным в МВИ, оценивают доверительные
границы суммарной погрешности результата измерений ОРП контролируемых источников по 4.6.2,
4.6.3 или 4.6.4.
7.7Доверительные границы относительной погрешности результата измерений в методе заме
щения. зависящие от погрешности аттестации эталонного источника, не должны быть более 15 %.
8 Измерение активности радионуклида (радионуклидов) в источнике методом
замещения
8.1Применение метода замещения для измерения активности радионуклида в контролируе
мом источнике полностью соответствует его применению для измерений потока фотонов по разде
лу 7. Вэтом случае символы Фки Ф0вформулах (8), (9) и (12) заменяютсимволами Лки Л0. обозначая
ими активность радионуклида в контролируемом и эталонном источниках соответственно.
В качестве компаратора можно также использовать калориметрическую установку, соответст
вующую требованиям раздела 9.
9 Калориметрический метод измерений активности радионуклида
(радионуклидов) в источнике
9.1Измерения активности радионуклида Л, Бк, в источнике калориметрическим методом
основаны на измерении тепловой энергии, выделяющейся в калориметре в результате поглощения
излучений, испускаемых при распаде радионуклида:
lEЕ
< 1 3 >
где Q— количество теплоты, Дж;
/ —время измерения, с;
W —тепловой поток, выделяемый в поглотителе, регистрируемый при измерении, Вт:
Е —средняя энергия, поглощаемая в калориметре, в расчете на акт распада радионуклида, Дж.
Приме ч а ние —При указании всправочнойлитературе средней энергии на акт распада в электрон-
вольтах или их производных единицах (эВ/Бк, кэВ/Бк или МэВ/Бк) следует использовать соотношение
1эВ = 1.60219 10 14Дж.
Средняя поглощаемая энергия £ зависит как от схемы распада радионуклида, используемого
в источнике, так и от конструктивных особенностей калориметра. В общем виде ее выражают как
£ = 0.01 I (£ /, 4 £ (/£ Кал £ “),(14)
Iк
где £—энергия альфа-частиц (или средняя энергия бета-спектра), соответствующая У-й ветви
распада радионуклида, Дж:
!, —интенсивность У-й ветви на акт распада радионуклида, %;
/& —интенсивность каждого вида излучения —гамма-излучения (а = у), характеристического
10