ГОСТ Р ИСО 18437-1—2014
лебамий ведущего маятника постепенно уменьшается до его полной остановки. Время от начала ко
лебаний до первой остановки ведущего маятника составляет период полуколебаний. который зависит от
модуля Юнга при продольных колебаниях образца.
В.1.3.4 ИСО 6721-1 Пластмассы. Определение динамичесхих механических свойств. Часть 1.
Общие принципы
Стандарт знакомит с терминами, используемыми для описания динамических свойств материа
лов. соотношениями между модулями упругости разных видов, типами колебательных движений и
мод деформации, а также схемами испытательного оборудования. Стандарт аналогичен ИСО 4664-1
(см. В.1.2.1) для испытаний резиновых материалов.
В.1.3.5 ИСО 6721-2 Пластмассы. Определение динамических механических свойств. Часть 2.
Метод крутильных маятниковых колебаний
В данном методе испытаний образец в виде длинной полосы исследуемого материала с одина
ковым поперечным сечением по всей длине закрепляют за один конец, а другой конец соединяют с
дополнительной массой и создают для него режим свободно затухающих крутильных колебаний. Пе
риод вибрации и скорость затухания определяют модуль сдвига. Испытания данного вида использу ют.
прежде всего, для определения области резиноподобного поведения материала, проводя изме рения
в широком диапазоне температур. Частота возбуждаемых колебаний невелика, обычно от 0.1 до 10 Гц.
и изменяется с температурой. Устанавливаемый метод аналогичен методу по ИСО 4664-2 (см. В.1.2.2)
для резиновых материалов.
В.1.3.6 ИСО 6721-3 Пластмассы. Определение динамических механических свойств. Часть 3.
Метод построения резонансной кривой изгибных колебаний
Образец подвергают вынужденным изгибным колебаниям и по резонансной кривой определяют
модуль упругости при изгибе. Частота резонанса и параметры образца определяют модуль упругости, а
ширина резонансного пика - модуль потерь. Описаны две испытательные установки, позволяющие
создать два вида колебаний. Диапазон частот испытаний - от 10 до 1000 Гц. В приложении А приве
дены результаты межлабораторных испытаний образцов из трех видов пластмасс.
В.1.3.7 ИСО 6721-4 Пластмассы. Определение динамических механических свойств. Часть 4.
Метод нерезонансных колебаний при растяжении
Образец защемляют по обоим концам и в режиме вынужденных нерезонансных колебаний из
меряют перемещение одного из концов, в то время как на жестко защемленном конце измеряют соз
даваемую в результате кинематического возбуждения силу с помощью датчика силы. Измерения
проводят на частоте ниже первой резонансной частоты образца и датчика силы. Вносят поправки на
эффекты, связанные с защемлениями. Данный метод, при котором одна сторона образца принуждена к
неподвижности, называют прямым методом измерений, в отличие от косвенного, при котором конец,
противоположный возбуждаемому, совершает свободные колебания.
В.1.3.8 ИСО 6721-5 Пластмассы. Определение динамических механических свойств. Часть 5.
Метод нерезонансных изгибных колебаний
Образец или просто оперт обоими концами, или защемлен по концам, а возбуждение прилагают
посередине образца. По измерениям силы и перемещения посередине образца находят условный
модуль Юнга, а после внесения поправок - истинный модуль Юнга. Испытания проводят в диапазоне
частот от 0,01 до 100 Гц. типичном для динамического механического анализатора, хотя форма вы
нужденных колебаний отличается от используемых в динамическом механическом анализаторе из
гибных колебаний консольно закрепленного образца.
В.1.3.9 ИСО 6721-6 Пластмассы. Определение динамических механических свойств. Часть 6.
Метод нерезонансных изгибных колебаний
Свободные концы двух идентичных образцов присоединяют к вибровозбудителю, а их противо
положные концы закрепляют на жесткой раме. В результате создается простая изгибная деформация
при условии, что толщина образов мала по сравнению с их длиной (в направлении движения). По из
мерениям силы и перемещения определяют модуль сдвига. Метод аналогичен установленному в
ИСО 18437-4 (метод динамических жесткостей).
В.1.3.10 ИСО 6721-7 Пластмассы. Определение динамических механических свойств. Часть 7.
Метод нерезонансных крутильных колебаний
Метод отличается от установленных в ИСО 6721-2 и ИСО 4664-2. К образцу в виде короткого
стержня или прямоугольного параллелепипеда прикладывают изменяющийся по гармоническому за
кону момент силы. Амплитуды приложенного момента и соответствующего перемещения определяют
комплексный модуль сдвига. В данном методе основная сложность заключается в правильном закре
плении образца, но при этом обеспечивается более широкий диапазон частот, чем в методе крутиль
ного маятника, аналогичный диапазону частот с использованием динамического механического ана
лизатора.
12