ГОСТ Р МЭК 60793-1-48—2014
Для каждой пары значений частоты, обозначенных как «>о и озо + Дм три выходных вектора Стокса для каж
дого значения частоты преобразуют в векторы Джонса и матрицу Г рассчитывают для каждого значения частоты
используя отношения элементов векторов Джонса. Следующие отношения используют для преобразования нор
мированного выходного вектора Стокса, обычно обозначаемого как s в вектор Джонса, обычно обозначаемый
как/.
cos20
S
sin20cosp
<=>)
sin20sinц
(
cosOexp]
-Й!
(B.3)
sinOexp
fir)]’
где ft — параметр линейной поляризации:
ц — круговой параметр, который также является фазовым разделителем элементов
х
и у вектора Джонса.
Для данною расчета полагают, что линейный параметр находится в диапазоне от 0 до я.
Для каждого значения частоты элементы
х
и у вектора Джонса обозначают как:
h„ h>. q„ q,
,v, и
vr
Исполь
зуя эти обозначения, рассчитывают следующие отношения
к -
Для каждого значения частоты матрицу перехода Джонса Г рассчитывают следующим образом
Л, =
hx
/
hy к г = v j Vyka
=q,
I
qyk4=
——
к
- .
(В-4)
” *3
т «ТМ 4 *2]
(В-5)
1*41
Используя матрицы
Т
для пары частот частотную матрицу перехода J рассчитывают следующим образом
J =Т\шо+
До)
Т
1(шо) -(В-6)
Рассчитывают собственные значения матрицы
J
и обозначают их как pi и р*. Значение Дг рассчитывают
следующим образом
( б ? )
й
где
Атд
- обозначает функцию аргумента. т. е.
Агд (те”)
= 9,
т *0
и |о| < я.
Математическое представление JME и подробные расчеты указаны в МЭК 61282-9.
В.3.2 Анализ сферы Пуанкаре
Для PSA операции матричной алгебры проводят на нормированных выходных векторах Стокса с целью
уменьшения вращения выходного вектора Стокса.
Для каждой пары значений частоты, обозначенных как сд» и <
о
+ Дв>, три измеренных выходных вектора
Стокса для каждого значения частоты преобразуют следующим образом
< в -8 )
Из векторов Стокса Л , v и q образуют векторные произведения
c = h q
и
с" - q
v для каждого значе
ния частоты.
Для каждой пары значений частоты рассчитывают конечные разности
Ah
=
h(b)Q
+ Дсо)-
h(o)Q)
25