ГОСТ Р МЭК 60793-1-48—2014
Если используют поляриметр, то три нормированных элемента выходного вектора Стокса эквивалентны
трем независимым нормированным отношениям, указанным в уравнении (А.8). Каждый элемент вектора Стокса
представляет собой разницу между значениями мощности в ортогональных положениях анализатора. Различие
трех элементов вектора Стокса заключается в том. что базовые положения анализатора также являются ортого
нальными.
Данные умножаются на кодированную функцию
W
(v), которая по краям плавно подходит к нулю. Значения
функций
R
(0, IV (»•) и IV (v) помещают в массивы с нулевым дополнением в области низких, неизмеренных ча
стот. Быстрые косинус-преобразования Фурье (FCFT) применяют к каждому массиву данных с целью получения
огибающих интерференционной картины во временной области
г
(I) иг(|) и
w
(Q. Эти функции возводят в квадрат
для получения квадратичных огибающих взаимной корреляции и автокорреляцииисоответственно. Ко
гда функции кратного отношения (Л/) можно получить с помощью различных комбинаций настройки входного по
ляризатора и базовых установок анализатора (или разных элементов выходного вектора Стокса), используя,
например, входное.’выходное SOP скремблирование, формируют среднеквадратичные огибающие по следую
щим формулам
С2 . 1у с2
(А-9)
N
(А. 10)
Используя расчеты среднеквадратичного значения, указанные в разделе D.2. рассчитывают среднеквадра
тичные значения ширины спектра
с ,
и
й
5
этих
двух функций. Значение
PMDnu&
рассчитывают по следующей
формуле
РМОц
М8 =
(А.11)
Оно соотносится со спектрально взвешенным (при помощи квадрата кодированного значения) среднеквад
ратичным значением DGD следующим образом
(PMDrm s) =
/Ат2 ( v )W 2 (v)dv
(A-12)
Оператор ожидаемого значения определяется относительно случайных состояний поляризации на вхо-
де/выходе.
А.3.3.2 Подробности
В данном подразделе объясняются некоторые подробности, касающиеся измеренного окна прозрачности,
приращения частоты Ли сдвига частоты и результатов FCFT. Пример алгоритма FCFT можно также найти в (5].
Данные должны быть доступны в форме равномерных приращений частоты. Число расчетных точек, вклю
чая точки с нулевым заполнением, должно быть 1+2*. где
к
-целое число.
Если
пт
расчетных точек не удовлетворяют требованиям к равномерным приращениям частоты, то они
могут быть аппроксимированы полиномом, например, сплайном для последующей интерполяции. Кубический
сплайн (6) с
п т -
3 одинаковыми сегментами позволяет провести точную аппроксимацию и затем
интерполяцию.
При условии, что измеренные данные ограничены значениями ит„м и
Vmuv
и минимальное значение часто
ты оптического сигнала значительно превышает ноль, то для уменьшения размера обрабатываемых массивов
данных может использоваться сдвиг частоты. Границы частот используемых в вычислительном массиве
могут быть выбраны для любого
п
следующим образом:
Vmn—
= ‘’min* 1’гтпм, W = W w . и л — целое положительное число.(А. 13)
п
Значения частоты менее измеренной частоты заполняются нулями.
После проведения FCFT массив будет содержать интерференционную картину во временной области для
значений времени от 0 до (,,«=
At
2*. где приращение времени
At.
определяют следующим образом
17