ГОСТ Р МЭК 60793-1-45-2013
а(х) - вспомогательная передаточная функция апертуры, рассчитываемая по формуле
. о М - 1 - ^ L .О)
М*и»)
где
Р[х)
- значение мощности, полученное при измерении по апертуре радиуса
х
или
половине угла 0;
Р(тах)
- максимальное значение мощности, предполагающее бесконечную апертуру;
х - радиус апертуры, рассчитываемый по формуле
х = D •tg (0 ),(4)
где
D -
расстояние между апертурой и волокном, мм.
Математическая равнозначность уравнений (1) и (2) справедлива при аппроксимации малых
углов 0. При данной аппроксимации уравнение (2) может быть получено из уравнения (1) методом
интегрирования. Другое равнозначное выражение для уравнения (2) приведено ниже
2
W(l
= ~ " ’ [ Г « № п 20<ю
] 1
(5)
где
2W0-
ДМП. мм;
а(0) - вспомогательная функция апертуры, рассчитываемая по формуле
не)
« (< ? )= !-
/’(m ax) ’
(
6
)
где
Р[0)~
значение мощности, полученное ()»и измерении по наибольшей апертуре;
F(max) - максимальное значение мощности, предполагающее бесконечную апертуру.
Метод переменной апертуры в дальнемдля определения ДМП одномодового волокна
представляет собой двухэтапную процедуру. Сначала измеряют двухмерную диаграмму в дальнем
поле как мощность, проходящую через последовательность передающих апертур разного размера.
Затем используют математическую процедуру для расчета ДМП по данным дальнего поля.
Математический базис для расчета ДМП основан на определении Петерманна IIдля
дальнего поля из уравнения (1). Математическая равнозначность уравнений (1) и (3) справедлива при
аппроксимации малых углов 0. Уравнение (5) получают из уравнения (1) методом
интегрирования.
7.3 Метод С. Сканирование в ближнем поле
Следующее уравнение определяет ДМП для метода С на основе электромагнитного поля,
излучаемого из конца образца.
ДМП рассчитывают из распределения измеренной интенсивности в ближнем поле, используя
следующий интеграл:
Г
r f 2(r)dr
2Vy„=2-
(7)
> ( „ / И
dr
dr
где 2W0- ДМП. мм.
г-
радиальная координата, мкм;
/ 2(г) - распределение интенсивности в ближнем поле.
П р и м е ч а н и е - Верхние пределы интегрирования указаны как бесконечность, но подразумевают,
что при увеличении аргумента подынтегральная функция стремится к нулю, поэтому на практике интегралы
могут быть усеченными. Алгоритм сглаживания может быть использован для расчета производной.
Метод сканирования в ближнем поле для определения ДМП одномодового волокна
представляет собой двухэтапную процедуру. Сначала измеряют радиальную диаграмму излучения в
ближнем поле. Затем используют математическую процедуру для расчета ДМП по данным ближнего
поля.
Математический базис для расчета ДМП основан на определении Петерманна II из
уравнения (1). Математическая равнозначность уравнений (1) и (5) справедлива при аппроксимации
малых углов 0. При данной аппроксимации ближнее поле
f(r)
и дальнее поле F(0) формируют пару
5