ГОСТ Р МЭК 61828—2012
Ь) второе определение применимо для измерений характеристик фокусировки реальных преоб
разователей неизвестной конструкции или при несовершенстве их исполнения.
Первое определение не используют для реальных измерений. В соответствии со вторым опре
делением по методикам, рассмотренным в разделе 6. устанавливают, относится ли преобразователь
неизвестной конструкции к фокусирующим преобразователям. Знания о конструкции преобразовате ля
(в соответствии с первым определением) могут быть применимы только при планировании изме рений.
Если результаты измерений соответствуют критериям второго определения, то преобразова тель
считают фокусирующим независимо от того, была ли его фокусировка предусмотрена конструк цией или
нет.
3.1.6Существующие определения для терапевтических преобразователей (лечебных
головок)
Определение фокусировки, принятое в настоящем стандарте, не соответствует относящимся к
параметрам ультразвукового пучка терминам «расходящийся», «коллимированный» или «сходящий
ся», используемыми в МЭК 61689. Определение типа пучка основано на рассмотрении энергии и
площади ее распределения, важных для преобразователей для ультразвуковой физиотерапии. Оп
ределение фокусировки, данное в настоящем стандарте, основано на другом параметре: ширине пуч ка
на уровне минус 6 дБ. Это определение применимо для идентификации существования и нахож дения
поля наивысшей концентрации. Положения настоящего стандарта к преобразователям для
физиотерапии допускается применять лишь в том случае, если под фокусировкой понимают «горячие
точки» таких преобразователей с высоким отношением неоднородности пучка.
3.2 Требования к системо и методам измерений
В 3.1 было указано, что излучающее устройство следует рассматривать как одно целое, потому
что фокусирующий преобразователь не может быть определен по характеристикам отдельных его
элементов. Параметры фокусировки медицинских ультразвуковых систем измеряют для какой-либо
выбранной линии сканирования при заданных условиях электрического возбуждения датчика и в оп
ределенной среде распространения.
3.2.1 Волновые формы акустического давления
В связи с тем, что поле, излучаемое ультразвуковым преобразователем, характеризуется широ
ким разнообразием волновых форм акустического давления, должны быть обеспечены измерения
широкополосных и узкополосных импульсов, сигналов непрерывной волны и даже сигналов, волно
вая форма которых искажена из-за нелинейности распространения. С этой целью в настоящем стан
дарте используют один основной параметр измеряемого поля — интеграл квадратов давления в
им пульсе (см. пункт 3.33 в МЭК 61102). Для волновых форм определенного типа в условиях
линейного распространения интеграл квадратов давления в импульсе может быть отнесен к более
привычным терминам акустического давления. Например, для линейных сигналов непрерывной
волны интеграл квадратов давления в импульсе, деленный на период, представляют как
среднеквадратическое аку стическое давление в квадрате. В других случаях, связанных с
отношениями этих интегралов, такие отношения могут быть выражены как отношения квадратов
эквивалентных давлений, и тогда отноше ния квадратных корней интегралов квадратов давления в
импульсе считают аналогами отношений эквивалентных давлений.
3.2.2 Излучаемые поля
Поле, излучаемое ультразвуковым преобразователем, зависит от его ширины полосы, а также
типа используемого возбуждения. Для моделирования ультразвукового пучка часто используют не
прерывно-волновое возбуждение, как это рассмотрено в приложении А. При моделировании им
пульсного возбуждения ультразвукового преобразователя необходимо учитывать волновую форму,
отклик элемента ультразвукового преобразователя на импульс, а также граничные условия. В связи с
тем, что ширина полосы импульса акустического давления, излучаемого элементом, увеличивается,
то импульсное поле становится более гладким по сравнению с полем непрерывной волны.
Излучаемое поле зависит не только от волновой формы электрического возбуждения и среды
распространения, но и от амплитуды на входе преобразователя. Это связано с нелинейностью рас
пространения. часто наблюдаемой в рассматриваемых ультразвуковых полях. Этот эффект опреде
ляют параметром нелинейности распространения (см. 3.25 МЭК 61102) . в соответствии с которым
распространение допускается рассматривать как линейное, если этот параметр менее 0.2.
4