Стр. 14
ГОСТ 23326—78
ющей плотности
q
0 соотношениями:
/
н
Если вычертить зависимости приведенного модуля Gр (или Gр ) от ло-
тарифна частоты ш при различных температурах, то они образуют семейство
кривых, каждая из которых соответствует температуре Г. Эти кривые могут
быть приведены к одной обобщенной кривой при температуре приведения Го
путем горизонтального смещения их вдоль логарифмической оси частот на ве
личину коэффициента приведения lgaT, данного эмпирическим уравнением Виль
ямса, Ландела и Ферри (ВЛФ)
ci (Г—Т,)
lg ат=
с2+ ( Т -Т 0) ’
ре
где Г0—температура приведения, характерная для данного полимера;
С\ и с2—константы.
Уравнение ВЛФ может принимать различные формы; для применения
комендуется следующее уравнение
—17( Г—Гс)
ё aj52-}-( Т—>ТСУ
где Тс—температура стеклования, определяемая по ГОСТ 12254—66 или ди
латометрически при скорости нагревания 0,05°С/с.
На чертеже представлена схема построения обобщенной кривой приведен ного
модуля Gр (Г—7’) при температуре приведения Го из отдельных участ
ков кривых (1—7), соответствующих различным температурам Г; кривая 4 по
лучена при температуре Г0. Величина IgaT определяет смещение каждой кри
вой (1—7) вдоль оси lgco до кривой (Г—7’) при температуре Г0.
Схема построения обобщенной кривой динамического модуля
упругости при сдвиге при температуре
Г0
Метод температурно-частотного приведения можно применять в интервале
температур от Тс до Гс+ 100°С для ненаполненных резин на основе аморфных
каучуков в предположении, что структура резины не меняется в процессе ис
пытания в вышеуказанном интервале температур. С меньшим успехом этот
метод можно применять для саженаполненных резин из-за большого разброса
экспериментальных точек на обобщенной кривой, что связано с тиксотропным
поведением саженаполненных резин.