ГОСТ Р МЭК 60793-1-49—2014
Ч ы о т = « 1 р (2
)^ D (\)L ,
(В.1)
где й/. — среднеквадратичное значение ширины спектра источника, нм;
D(>.) — хроматическая дисперсия, nc/нм км;
L— длина образца, км.
Коэффициент 4^1п(2) получают из использования 25 % максимальной амплитуды в качестве порогового
значения для оценки DMD наряду с использованием среднеквадратичного значения ширины спектра при опре
делении характеристик источника излучения.
Полная ширина по уровню 25 %каждой моды на выходе испытуемого волокна тогда равна
-
е
r
f
Нужно заметить, что пока ДТ
р
ш
з
е
остается постоянным по длительности оптического импульса и ширины
полосы пропускания детектора, значение Ысьптизменяется в зависимости от длины образца. Ограничение влия
ния хроматической дисперсии подразумевает использование источника излучения, имеющего значение йX . за
висящее от измеряемого значения DMD. длины измеряемого образца и значения ДГ
р
ыз
. как указано в прило
жении А.
Так как определение DMD включает в себя сравнение значений времени задержки разных форм сигнала,
полученных в результате измерений при разных положениях смещения, то потенциальную проблему представ
ляет неустойчивая синхронизация или флуктуации длительности измерительного импульса. Нижняя граница
DMD 0.9{Д7 £ ), указываемая в отчете, обеспечивает погрешность < 10 %. ограниченную, прежде всего общей
неустойчивостью системы.
При разработке данной методики измерения нахождение первообразной реакции системы на детектиро
ванные оптические импульсы рассматривалось как метод вычисления
7>
ast и
7&
cw
-
Однако указывая относи
тельно грубую границу для наименьшего значения DMD. которое гложет быть измерено, применение усложнен
ного метода нахождения первообразной не дает преимущества. Погрешности, получаемые при простом вычита
нии Д7
и
р
. составляют менее 1%для DMD Z 0.9 (Д foef).
В.2 Расчет ЕМВс
Общее представление о расчете ЕМВс заключается в использовании информации об импульсе DMD для
прогнозирования уширения импульса вследствие межмодовой дисперсии, когда волокно используют с реальны ми
передатчиками. Методом генерации взвешенной суммы импульсов DMD можно исследовать воздействия на
распределения мощности разных модовых групп при использовании разных передатчиков с целью определения
репрезентативной формы импульса в наихудшем случае посредством преобразования Фурье для данной ча
стотной области. Методом включения в обработку некоторого диапазона действительных модовых распределе
ний мощности, но только тех. которые соответствуют передатчикам, соответствующим техническим требованиям
по возбуждению волокна, характеристики волокна могут быть измерены для таких технических требований по
возбуждению волокна без наложения ограничений на волокно.
Эффективная модовая ширина полосы пропускания (ЕМВ) волокна зависит, по определению, только от
модовых задержек и модовых весовых коэффициентов мощности. Обычно полагают, что в модовой группе су
ществует полная связанность мод. так что задержки модовой группы будут определять значение ЕМВ (и, факти
чески. характеристики действительного волокна с действительным передатчиком). Далее полагают, что между
модовыми группами нет связи. Если задержки модовых групп и их относительная мощность для фуппы д обо
значаются соответственно гр и Рд, то комплексная передаточная функция, из которой определяют ЕМВ. имеет
относительно простой вид
где лтр - хд - тЛ1,в и
rave- центроид модовых групп, определяемый как taim= ^ Pgig .
Амплитуда \Щ/)\. из которой обычно рассчитывают ширину полосы пропускания, имеет следующий вид;
(В.2)
и DMD определяют по формуле
DMD = <rSLOW- 7FAsr)- дrREF(В.З)
(В-4)
13