ГОСТ РИСО 13694—2010
3.3 алгоритмы аппроксимации результатов измерений
3.3.1грубая аппроксимация R\ Нормированное максимальное отклонениеаппроксимированно
го теоретического распределения от измеренного
где E f— аппроксимированное теоретическое распределение;
0£R £1.
П р и м е ч а н и е — По мере того, как R -» 0. качество аппроксимации повышается.
4 Система координат
Декартовы координаты х. у. zопределяютортогональные направления впространстве, связанные
с системойосей пучка. Осихи уперпендикулярны оси пучка исвязаныспоперечнойплоскостью(сечени
ем)лучка. Излучение распространяется вдоль оси z. Началооси zсовпадает сопорной плоскостьюх—у
и определяется производителем лазера (например, передняя плоскость его корпуса). Для эллиптичес
ких пучков главные оси распределения совпадают с осями х и у соответственно. В случаях, когда глав
ные оси распределения повернуты относительно лабораторной системы координат, применяют
указания ИСО 11146. регламентирующие поворот на азимутальный угол фв лабораторной системе
координат.
5 Параметры распределения, полученныепо результатам измерений
В определениях, приведенныхв 3.2.1—3.2.12. интегралыдолжны бытьвычислены повсем сечени
ям (х.у),для которыхЕ(х, у) >ЕчГили Н(х.у) >Н1)Т.Эта процедураограничения пределовинтегрирования
в интегралахотличается отметодики измерений с ограничением апертурнойдиафрагмой 99 %мощнос
ти(энергии), используемойдля вычисленияширинпучка методомвторого момента, регламентируемого
ИС011146. Перед использованием порогаограничения необходимоприменитьсоответствующеевычи
таниефона из измеренногосигнала. Всоответствиис примечанием к3.1.7обычно значениедвыбирают
таким, чтобы £_т или Н^тслегка превышало пучки фонового шума приемно-усилительного устройства
во время измерений.
П р и м е ч а н и е — Поскольку не практике лазерные пучки имеют конечные размеры поперечных сечений,
а приемники излучений, преобразующие пространственное распределение плотности мощности, обладают конеч
ным пространственным разрешением, то определения, используемые для вычислений в настоящем стандарте,
должны содержать дискретные конечные суммы, а не интегралы. Определенные интегралы используют, потому
что они более компактны по сравнению с суммами, что является общей практикой при решении подобныхвопросов.
Информация по практическому выбору пределов интегрирования содержится в 10.1.
6 Процедуры аппроксимации результатов измерений
Для сравнениятеоретического и измеренногораспределений предпочтителенследующий подход
посравнению сметодом наименьших квадратов*. При измеренияхфиксируют пятьпараметров: коорди
наты центроида (х. у), ширины пучка daX и dayи полную мощность (энергию) Р(0) пучка. Эти параметры
затем используют вкачестве наилучшей оценкидля положения центра, стандартногоотклонения и нор
мировки (площадь под кривой) относительно теоретического распределения £*(х, у).
В качестве примеровдля аппроксимации могут использоваться следующие функции:
• Аппроксимация методом наименьших квадратов придает равные веса всем участкам распределения. Для
многих распределений равное взвешивание для крыльев и центральной части не совсем подходит.
£’(х.у)=Е’0в 2,
16п2Р
.и#в—[(— — i*
[I <*«* •
5